Американский Научный Журнал СТОЯЧАЯ ВОЛНА УГЛОВОЙ ВЫСОТЫ РАСПОЛОЖЕНИЯ 17088 СВЕРХНОВЫХ ОТ АЗИМУТА ПО ДАННЫМ OPEN CATALOG FOR SUPERNOVA DATA КАК РЕЗУЛЬТАТ ВЛИЯНИЯ ВИДИМОЙ И ТЕМНОЙ МАТЕРИИ, ТЕМНОЙ ЭНЕРГИИ

70 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
[5] P.M. Mazurkin. Bubbles apparent magnitudes
Messier objects. 2016. 6 р. Doi 10.18411/d -2016 -157.
[6] P.M. Mazurkin. Stabl e Laws and the Number
of Ordinary. Applied Mathematics and Physics , vol. 2,
no. 2 (2014): 27 -32. doi: 10.12691/amp -2-2-1.
[7] P.M. Mazurkin. Method of identification. In-
ternational Multidisciplinary Scientific GeoConfer-
ence, Geology and Mining Ecology Mana gement ,
SGEM, 2014, 1(6), pp. 427 -434. https ://www .sco-
pus .com /inward /record .uri ?eid =2 -s2.0 -
84946541076& partnerID =40& md 5=72 a3fcce 31 b20 f2
e63 e4f23 e9a8a40 e3
[8] P.M. Mazurkin. Wavelet Analysis Statistical
Data. Advances in Sciences and Humanities . Vol. 1,
No. 2, 2015, pp. 30 -44. doi:
10.11648/j.ash.20150102.11.
[9] P.M. Mazurkin. Invariants of the Hilbert
Transform for 23 -Hilbert Problem, Advances in Sci-
ences and Humanities. Vol. 1, No. 1, 2015, pp. 1-12.
doi: 10.11648/j.ash.20150101.11.
[10] P.M. Mazurkin. The Invariants of the Hilbert
Transformation for Wavelet Analysis of Tabular Data.
American Journal of Data Mining and Knowledge Dis-
covery. Vol. 1, N. 1, 12, 2016. http ://www .sciencepub-
lishinggroup .com /journal /paperinf o?jour-
nalid =603& doi =10.11648/ j.ajdmkd .20160101.14 .
[11] Mazurkin P.M. (2018) Standing Wave Angu-
lar Height of the Location Of 17088 Supernovae from
Azimuth according to Open Catalog for Supernova
Data as a Result of the Influence of Visible and Dark
Matter, Dark Energy. SF J Astrophysics 1:3. (Volume
1, Issue 3, page 1 of 32.)
[12] Mazurkin P.M. (2018) Asymmetric wavelet
signals of the cosmological redshift. SF J Astrophyzics
1:4. 8 p.
[13] Mazurkin P.M. (2018) Oscillatory adaptation
of redshift and module o f distance in group of 186 su-
pernew MLCS2k2. SF J Astrophyzics 1:4. 19 p.

С Т О Я Ч А Я В О Л Н А У Г Л О В О Й В Ы С О Т Ы Р А С П О Л О Ж Е Н И Я 1 7 0 8 8
С В Е Р Х Н О В Ы Х О Т А З И М У Т А П О Д А Н Н Ы М O P E N C A T A L O G F O R
S U P E R N O V A D A T A К А К Р Е З У Л Ь Т А Т В Л И Я Н И Я В И Д И М О Й И Т Е М Н О Й
МАТЕР И И , Т Е М Н О Й Э Н Е Р Г И И

П. M. Мазуркин
Докт. техн. наук. проф. Поволжский государственный технологический университет,
Йошкар -Ола, Республика Марий Эл, kaf _po @mail .ru

АННОТАЦИЯ. Рассмотрено множество сверхновых, имеющих красное смещение как положитель-
ные и нулевые, так и отрицательные значения. Из 45909 сверхновых по каталогу осталось 18678 звезд,
имеющих хотя бы одно значение красного смещения, и по ним взаимное влияние параметр ов ީߎߖ – altitude
(B0) и ީߜߋ – azimuth (B0) дало пустую от звезд полосу волнообразной формы. Наиболее удобным в анализе
оказалась ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ), которая дала 52 волновых составляющих. При этом видимая и темная материя, а
также и темная энергия, н аиболее сильное влияние на сверхновые с красным смещением оказывают на
верхней и нижней границах полосы стоячей волны. При этом азимут изменяется от 0 до 360 0, а угловая
высота лежит в пределах от -45 до +45 0. Все 52 колебания распределены по трем группам: 1) период коле-
бания постоянный, то это нейтральное влияние видимой материи (слабое влияние темной материи и энер-
гии); 2) темная энергия расширяет пространство, к этой группе относятся колебания с нарастающим пери-
одом при азимуте от 0 до 360 0; 3) темная ма терия сжимает видимую материю, сюда следует отнести коле-
бания с уменьшающимся периодом (слабое влияние видимой материи и темной энергии). Вселенная
принимается как колеблющаяся цельная система, в которой наиболее ярко проявляются асимметричные
вейвлеты с п еременными амплитудой и периодом колебаний и на границах стоячей волны. Оказалось, что
влияние темной энергии на растаскивание сверхновых с красным смещением вдоль оси азимута оказывает
по шести из 52 первым колебаниям. Влияние темной материи проявляется т олько через конечномерные
вейвлеты, и темная материя расположена внутри нашей Вселенной. А бесконечномерные вейвлеты показ
ывают, что темная энергия имеет влияние вне нашей Вселенной. Был проведен факторный анализ девяти
параметров сверхновых, расположенны х на границах стоячей волны. Коэффициент коррелятивной вариа-
ции, то есть мера функциональной связи между параметрами системы, равен 0.3834. Как влияющая пере-
менная на первом месте находится ߆ో – cuminosity distance (Mpc ), на втором месте ު᥄ – heliocentric velocity
(km /s) и на третьем ߏ౦ౚ౱ – maximum apparent AB magnitude . Эти же девять факторов являются зависи-
мыми показателями: на первом месте находится ު᥄ – heliocentric velocity (km /s), на втором ߆ో – cuminosity
distance (Mpc ), и на трет ьем ߜ – redschift . Красное смещение как показатель занимает только третье место.
Наиболее высокую адекватность по коэффициенту корреляции 1.0000 имеет связь ޾౬౤౲ ි ߈(ީߎߖ ). В олно-
вые остатки показывают, что между некоторыми параметрами сверхновых наблюдаются высокие уровни
адекватности при коэффициентах корреляции более 0.99. Эти остатки изменяются также волнами и по-
этому показывают колебательный характер всей Вселенной. С коэф фициентом корреляции не менее 0.99
влияющие переменные располагаются так: 1) ީߎߖ ; 2) ߜ; 3) ߆ో; 4) ޾౬౤౲ ; 5) ު᥄. Ззависимыми показателями
становятся параметры сверхновых: 1) ޾౬౤౲ ; 2) ߆ో; 3) ߜ; 4) ު᥄; 5) ީߎߖ . Общеизвестный показатель кра сного
смещения оказался только на третьем месте.

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 71
Ключевые слова : сверхновые разных типов, красное смещение, азимут и угловая высота, белая по-
лоса стоячей волны, вейвлет анализ, границы, 331 сверхновая, девять параметров, бинарные отношения,
факторный анал из, устойчивые закономерности.

1. Введение
Группа ученых под руководством Adam G.
Riess опубликовала большую статью [2, Table 5] по
отобранному ими множеству из 186 сверхновых
SNe Ia. Наш анализ этих данных показал, что рас-
смотрени е только двух факторов недостаточно для
суждений о влиянии на видимую материю темной
материи и темной энергии. Поэтому мы обратились
к каталогу [1] и вычленили из разных типов звезд
девять факторов (по состоянию на 10.03.2018).
Кроме того, в каталоге [1] м ы увидели четыре но-
вые по сравнению с [2] измерения по трем сверхно-
вым типа 1 a, превышающие красное смещение
1.7550: SCP -16 C3 – 2.2216; SN 1997 ap – 2.07;
UDS 10 Wil – 1.914 и повторение измерений 1.914.
Мы решили отказаться от метода избиратель-
ного подхода и дать факторный анализ методом
идентификации [3 -10] системы из девяти количе-
ственных параметров сверхновых без их разделе-
ния их по группам (по типам сверхновых). По пара-
метру красного смещения в катало ге приведены до
13 повторов измерений. Из них мы оставили только
первое измерение, так как погрешность измерений
в массиве из 45909 сверхновых становится мало-
значимой физической величиной. Однако недостат-
ком является то, что у многих сверхновых по неко-
торы м из девяти факторов отсутствуют данные (пу-
стые клетки). Поэтому факторный анализ
усложняется из -за разной мощности значений у
факторов.
Во Вселенной все связано со всем, то есть лю-
бые космические явления и процессы взаимно увя-
заны. Поэтому нами учитываются прямые и обрат-
ные связи между параметрами изучаемой системы,
какими бы не казались необычными эти отноше-
ния. В итоге по данным каталога [1] образовались
92 – 9 = 72 бинарных отношений между факторами.
И мы неожиданно сделали открытие. Из 45909
сверхновых всего осталось 18678 звезд, имеющих
хотя бы одно значение красного смещения, и по
ним взаимное влияние параметров ީߎߖ – altitude (B0)
и ީߜߋ – azimuth (B0) дало пустую от звезд полосу на
небесной сфере. Полоса ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ) образовалась
в виде некой синусоиды среди 17087 сверхновых (у
18678 – 17087 = 1591 звезды не было значений
небесных координат) .
Наиболее удобным в математич еском анализе
оказалась искомая зависимость ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ). Эта
пустая (белая) полоса в виде стоячей волны не что
иное, как результат влияния темной энергии и тем-
ной материи (а также видимой энергии) на те сверх-
новые (вне зависимости от их типа), которы е имеют
значения красного смещения (положительные, ну-
левые или отрицательные). Тогда получается, что
остальные 25276 сверхновые без измеренных зна-
чений красного смещения не подпадают под влия-
ние темной материи или темной энергии, на них,
по -видимому, влияе т только видимая материя.

2. Исходные данные
Распределение на звездном небе 25276 сверх-
новых без значений красного смещения (пустые
клетки в каталоге [1]), дано на рисунке 1. При изме-
нении азимута от 0 до 360 0 угловая высота меняется
от -90 до +90 0. При этом видно, что наблюдается
сплошной массив точек, но все же нижняя граница
рыхлее по сравнению с верхней границей.

Рисунок 1. Распределение угловой высоты (ордината) от азимута (абсцисса)

Распределение 17087 сверхновых, имеющих
положительные или отрицательные значения крас-
ного смещения, показано на рисунке 2. Здесь четко
видно расслоение точек в виде светлой полосы, на
которой расположены очень мало сверхновых с
красным смещением.
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 66 .0 13 2.0 19 8.0 26 4.0 33 0.0 39 6.0 -1 07 .16
-7 1.4 6
-3 5.7 5
-0 .05
3 5.65
7 1.35
1 07 .0 5

72 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
Рисунок 2. Распределение 17087 сверхновых, имеющих значения красного смещения

Эту полосу мы назвали стоячей волной, кото-
рая, по -видимому, очень медленно во времени ме-
няет свое положение. Очевидно, что какие -то силы
разделили массив сверхновых с красным смеще-
нием на две части. Из -за того, что угловая высота
этой белой полосы имеет положительные и отрица-
тельные значения, мы не смогли показать её в по-
лярных координатах. Для этого угловую высоту
необходимо перевести в положительную систему
координат.
Для сравнения на рисунке 3 дано распределе-
ние 8480 сверхновых типа Ia. Иначе говоря, все
сверхновые типа SNE Ia имеют значения красного
смещения, поэтому с ними взаимодействует темная
энергия и темная материя [ 2]. Но, как видно из рас-
пределения точек на рисунке 3, звезды одного типа
недостаточно плотно и четко образуют границы
стоячей волны. Границы стоячей волны в виде бе-
лой полосы становятся рыхлыми, нечеткими. По-
этому множество из одного типа недостаточно
ото бражает наличие стоячей волны.

Рисунок 3. Распределение 8480 сверхновых типа Ia

Сравнение рисунков 2 и 3 показывает, что учет
только звезд SNE Ia не исключает, а только разрых-
ляет границы белой полосы. Поэтому эту полосу
мы назовем стоячей волной сверхновых со значе-
ниями красного смещения, причем без разделения
их на типы.
Для дальнейшего анализа принимаем распре-
деление сверхновых на рисунке 2.




3. Границы стоячей волны из сверхновых с
красным смещением
Сделаем допущение, что видимая и темная ма-
терия, а также и темная энергия, наиболее сильное
влияние на сверхновые с красным смещением ока-
зывают на верхней и нижней границах (полосы из
сверхновых ) стоячей волны (рис. 4). При этом ази-
мут изменяется от 0 до 360 0, а угловая высота лежит
в пределах от -45 до +45 0. Таким образом, это та
часть звездного неба, на которой простирается сто-
ячая волна движущихся с красным смещением
сверхновых. X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 66 .0 13 2.0 19 8.0 26 4.0 33 0.0 39 6.0 -1 06 .96
-7 1.3 3
-3 5.6 9
-0 .06
35 .58
71 .22
10 6.8 5 X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 66 .0 13 2.0 19 8.0 26 4.0 32 9.9 39 5.9 -1 04 .82
-6 9.8 1
-3 4.8 0
0.2 0
35 .21
70 .22
10 5.2 3

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 73

Рисунок 4. Распределение сверхновых на границах стоячей волны

На верхней границе располагаются 163, а на
нижней – 168 сверхновых звезд.
Далее методом идентификации [7] проведем
вейвлет анализ [8] вначале всей стоячей волны по
обоим границам (принимается гипотеза одинако-
вого влияния трех субстанций в виде видимой и
темной материи, а также и темной энергии), а затем
отдельно по каждой границе (принимается гипотеза
обособленности границ на белой полос е стоячей
волны).
Для будущих исследований представим два
оборота азимута, чтобы получить среднестатисти-
ческие закономерности (рис. 5). С коэффициентом
корреляции 0.8018 (сильная адекватность в интер-
вале коэффициента корреляции более 0.7) на ри-
сунке 5 нами доказывается гипотеза колебатель-
ной адаптации внутри Вселенной [3 -5].

Рисунок 5. Цикловое представление границ стоячей волны

Таким образом, мы принимаем Вселенную как
колеблющуюся цельную систему, в кото рой наибо-
лее ярко проявляются асимметричные вейвлеты с
переменными амплитудой и периодом колебаний
на стоячей волне или белой полосе неба, почти сво-
бодной от движущихся с красным смещением
сверхновых любого типа (почему некоторые сверх-
новые все же находятс я внутри стоячей волны, тре-
бует отдельного рассмотрения). Мы полагаем, что
в дальнейшем обороты азимута можно условно
принять из -за разных расстояний от наблюдателя.
Тогда, совмещая с результатами по другим двум па-
раметрам (модуля относительного расстояния и
красного смещения) из статьи [2], можно будет дать
модели четырех параметрического представления
границ стоячей волны и по глубине Вселенной.
Вначале рассмотрим наш метод идентифика-
ции вейвлетов по измеренным данным.

4. Метод идентификации
4.1. Концепция моделирования по статисти-
ческим выборкам. Статистическая выборка – это
-50
-40
-30
-20
-10
0
10
20
30
40
50
0 50 100 150 200 250 300 350 400 Alt, (
В°)
Azi, ( В°)S = 13 .4 1 4 2 33 7 3
r = 0 . 8 0 17 7 3 3 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 13 1.9 26 3.9 39 5.8 52 7.8 65 9.7 79 1.7 -5 3.4 5
-3 5.6 7
-1 7.8 9
-0 .10
1 7.68
3 5.46
5 3.24

74 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
многофакторное числовое поле в виде табличной
модели . Этим определением она отличается от таб-
лиц статистических изысканий. Причем необяза-
тельно все клетки таблицы должны быть заполнен-
ными.
При этом табличная модель необязательно
имеет эвристические пояснения. Как правило, ав-
торы измерений, приводя в своих публикациях таб-
лицы данных, дают неверные содержательные тол-
кования. Этот феномен эвристической формализа-
ции связан с тем, что таблица результатов
измерений, даже если она составлена авторами пра-
вильно, не может быть содержательно осмыслена
без проведения факторного анализа с математиче-
ским моделированием отношений между парами
факторов для выявления бинарных связей.
Тог да первичной становится табличная модель
(исходное числовое поле), которая оценивается по
погрешности проведенных измерений, а вторич-
ным является искомое сложное алгебраическое
уравнение (в смысле Декарта), составленное из ин-
вариантов таблицы 1 (в смысле к ирпичиков Гиль-
берта). Этот процесс есть статистическая иден-
тификация . Сама первообразная в виде неизвест-
ного интегрального уравнения становится не
нужным, хотя, может быть, кто -то и сумеет полу-
чать интегралы по нашим моделям.
Это - великое созидание, как уравнения Макс-
велла в электромагнетизме.
4.2. Детерминированная модель. В общем
случае не волновая модель (тренд) содержит сумму
двух биотехнических законов в виде уравнения
,
,
, (1)
где – тренд, – объясняющая переменная,
– параметры модели (1).
При этом каждый параметр модели (1) имеет
физический смысл.
Не волновой характер общая модель (1) полу-
чает в двух случаях:
1) когда шаг дискретности измерений слиш-
ком большой по сравнению с периодом колебатель-
ного возмущения измеряемого реального процесса
(например, импульс электрокардиограммы требует
регистрации через 0,001 с);
2) когда интервал процесса измерений мал по
сравнению с полупериодом колебательного возму-
щения измеряемого показателя (например, средне-
годовая температура в точке Земли требует реги-
страции за 1000 лет и более).
4.3. Асимметричный вейвлет. Мы придержи-
ваемся концепции Декарта о необходимости п ри-
менении алгебраического уравнения общего вида
напрямую как конечного математического решения
неизвестных интегральных уравнений. Для обоб-
щения был предложен новый класс волновых функ-
ций [2 -9].
Условиям существования в реальной действи-
тельности наиболее полно удовлетворяет обобщен-
ная асимметричная вейвлет -функция вида
, , (2)
где - показатель (зависимый фактор), - но-
мер составляющей (2), - количество членов в
модели (2), причем косинус является связующим
звеном между геометрией и алгеброй, - объясня-
ющая переменная (влияющий фактор), -
параметры, принимающие значения в ходе струк-
турно -параметрической идентификации математи-
ческого конструкта (2).
В большинстве случаев для идентификации
искомых закономерностей по известным таблич-
ным моделям достаточна усеченная конструкция
(по формуле частоты колеб ания) асимметричного
вейвлета типа [3 -13]
, . (3)
При этом количество членов в наших при-
мерах достигала до 90 и более.
Как правило, общая стохастическая волновая
функция (3), в которой не волновые части (1) ста-
новятся частными случаями и показывают детер-
минированное на интервале времени измерений по-
ведение объекта исследования. Это позволяет иден-
тифицировать составной статистической моделью
поведение многих математических, астрономиче-
ских, биологических и экологических, социально -
экономических и иных объектов.
4.4. Динамический ряд как череда сигналов.
Физико -математический подход предполагает по-
нимание смысла динамического ряда как отраже-
ния какого -то составного процесса или же множе-
ства последовательно и параллельно происходящих
природных и/или природно -антропогенных про-
цессов.
Впервые удалось получать модели многих ти-
пов рядов динамики на концепции аддитивного раз-
ложения любо го динамического ряда на множество
вейвлет -сигналов.
Сигнал – это материальный носитель инфор-
мации. А информация нами понимается как мера
взаимодействия . Сигнал может генерироваться,
но его приём не обязателен. Так, например, ряд про-
стых чисел известен не сколько тысяч лет, но суть
его как множества сигналов до сих пор не была рас-
крыта [5]. Сигналом может быть любой физический
процесс или его часть. Получается, что изменение
множества неизвестных сигналов давно известно, 2 1 т т т у у y   ) exp( 4 2 3 1 1 a a т x a x a у   ) exp( 8 6 7 5 2 a a т x a x a у   тy x 8 1...a a 

m
i iy y
1 ) ) exp( /( cos() exp( 10 8 6 5 3 1 9 7 4 2 i ai ai i ai ai i a x a x a a x x a x a y i i i i       y i m x 10 1...a a 


m
i iy y
1 ) ) /( cos() exp( 8 6 5 3 1 7 4 2 i ai i ai ai i a x a a x x a x a y i i i      m

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 75
например, через ряды гидрометеоролог ических из-
мерений во многих точках планеты. Однако до сих
пор не получены их статистические модели.
Тогда любое уравнение типа (3) можем запи-
сать как вейвлет -сигнал вида
, (4)
,
,
где - амплитуда (половина) вейвлета (ось
), - полупериод волны (ось ).
По формуле (4) с двумя фундаментальными
физическими постоянными (число Непера или
число времени) и (число Архимеда или число
пространства) образуется изнутри изучаемого явле-
ния и/или процесса квантованный вейвлет -сиг-
нал . Понятие асимметричного вейвлет -сигнала поз-
воляет абстрагироваться от физическ ого смысла са-
мих динамических рядов (в общем случае не только
динамических) и рассматривать их аддитивное раз-
ложение.
Оказалось, что вейвлеты распределены по
трем группам (номера дают порядок идентифика-
ции), причем каждая группа показывает преимуще-
ственно е влияния темной энергии, темной материи
или видимой материи (во Вселенной все три силы
влияют одновременно):
1) если период колебания постоянный на всем
протяжении азимута при ߃ிි ߅ߑߐߕߖ , то это
нейтральное влияние видимой материи (слабое
влияние темной материи и энергии);
2) темная энергия, как известно [2], расширяет
пространство, к этой группе преимущественно от-
носятся колебания с нарастающим периодом +߃ீ
при азимуте от 0 до 360 0;
3) темная материя сжимает видимую материю,
сюда следует отнести колебания с уменьшающимся
периодом −߃ீ (слабое влияние видимой материи и
темной энергии).

5. Вейвлет анализ белой полосы неба с гра-
ницами из сверхновых
Метод идентификации позволяет последов а-
тельно получать множество волновых уравнений.
Всего получено 52 члена общей модели типа (4) по
графику на рисунке 4 в известной программной
среде CurveExpert -1.40 ( URL : http ://www .curveex-
pert .net /).
По возможностям CurveExpert -1.40 вначале
была получена (рис. 6) модель вида
ީߎߖ ි ީߎߖ ஻+ީߎߖ ஼+ީߎߖ ஽, (5)
ީߎߖ ஻ි ީ஻ċėě (ಝీ౳ౢ
౩ಳ+ϹɪϸϸϺϺϼ ), ީ஻ි ϹϽϺϺϾϽ ɪϹϽ čĠĘ (−ЀɪϹϻЁϻϾ ީߜߋ ஺ɪ஺஻஺ாீ஼ ),
ߒ஻ි −ϼϹ ɪϻϾϸϾϽ +ϿЀ ɪϽϽϽϹϿ ީߜߋ ஺ɪ஻ு௃௃ா , ީߎߖ ஼ි ީ஼ċėě (ಝీ౳ౢ
౩಴−ϸɪϼϸϻϾϹ ),
ީ஼ි −ϺɪϾϿϼϻϾ čĠĘ (ϹɪϺϽϹϽЀ ߇−Ͻީߜߋ ஻ɪூ௃஼஻ா ), ߒ஼ි ϺϿ ɪЀϿϽϸϽ +ϸɪϸϽЁЀϾϻ ީߜߋ ஺ɪ௃ீ௃ா஺ ,
ީߎߖ ஽ි ީ஽ċėě (ಝీ౳ౢ
౩ವ+ϹɪϽϾЁϿϹ ),
ީ஽ි −ϹɪϸϺϸЁϼ ߇−Ѐީߜߋ ஻஼ɪி஺஽ி஽ čĠĘ (−ЁɪϽϻЀϾϸ ީߜߋ ஺ɪ஼௃ு௃ா ),
ߒ஽ි ϹϻЀ ɪϽϼЀϽϻ +ϸɪЁϾϸϺϸ ީߜߋ ஺ɪ஺ிாிு஼ .
Остальные составляющие получены по остаткам от (5) последовательно.

Рисунок 6. График трехчленной модели, идентифицированной в CurveExpert -1.40:
в правом верхнем углу даны ޻ – дисперсия, ߔ - коэффициент корреляции
Из формулы (5 ) видно, что все три колебания
относятся к влиянию темной энергии. При этом все
вейвлеты разделяются на два множества:
а) бесконечномерные вейвлеты , когда при из-
менении переменной от 0 до с половина ампли-
туды изменяется по экспоненциальному закону (ро-
ста или спада) или по закону показательного роста; ) / cos( 8i i i i a p x A y    ) exp( 4 2 3 1 i i ai ai i x a x a A   iai i i x a a p 7 6 5  iA y ip x e  S = 12. 9938652 2
r = 0.82409 671
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -5 3.4 5
-3 5.6 7
-1 7.8 9
-0 .10
17 .68
35 .46
53 .24

76 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
б) конечномерные вейвлеты , когда половина
амплитуды изменяется по биотехническому закону
стрессового возбуждения [3 -10] любой системы и
при эт ом имеет границы изменения влияющей пе-
ременной.
В формуле (5) первое и второе колебания отно-
сятся к бесконечномерным вейвлетам, а третье ко-
лебание является конечномерным вейвлетом. При
этом отрицательный знак перед составляющими
показывает кризис ординаты , то есть второй и тре-
тий члены формулы (5) направлены на сжимание
сверхновых по угловой высоте. И только первый
член расширяет ординату. При этом слово «биотех-
нический» подходит и к космическим объектам, так
как жизнь есть космическое явление (В.И. Вернад-
ский).
Оказалось, что влияние темной энергии на рас-
таскивание сверхновых со значениями красного
смещения вдоль оси азимута по ординате угловой
высоты оказывает по шести первым асимметрич-
ным колебаниям. Тогда получается, что на образо-
вание стоячей волны ос новное влияние оказывала и
будет оказывать темная энергия.
Вейвлеты с возрастающим периодом коле-
бания из -за влияния темной энергии . Все колеба-
ния, относящиеся к влиянию темной энергии на
распределение сверхновых по обоим границам сто-
ячей волны даны на рис унке 7, а параметры колеба-
ний в матричной форме приведены в таблице 1. Ин-
тересно отметить, что первая составляющая оказа-
лась не трендом, а таким же вейвлетом, что и
остальные члены общей модели.

first wave oscillatio n second wave oscillation

third wave oscillation fourth wave oscillation
fifth oscillation sixth oscillation
Рисунок 7. Графики первых шести членов общей модели из 52 составляющих
влияния темной энергии на растаскивание границ стоячей волны

Первый график показывает высокую адекват-
ность по коэффициенту корреляции, равной 0.8177.
остальные вейвлеты имеют гораздо меньшие значе-
ния коэффициента корреляции. Но в совокупности
все 52 вейвлета дают адекватность, близкую к еди-
нице. Четвертый график на рисунке 7 четко показы-
вает границы конечномерного вейвлета с коэффи-
циентом корреляции 0.4275. Поэтому по этим гра-
ницам конечномерного вейвлета можно выявить
группу звезд, находящихся в интервале изменения
азимута.
По значениям дисперсии можно ранжировать
все 52 вейвлета и выявить закономерность фрак-
тального распределения вейвлетов [8] (в данной
статье не приводим).
Всего по влиянию темной энергии из 52 обра-
зовалось 19 вейвлетов. Параметр модели (4) ߃ிౢ
определяет полупериод к олебания при условии
ީߜߋ ි ϸ. Первое колебание получило начальный S = 13 .0 2 0 5 9 3 8 0
r = 0 . 8 17 6 8 4 9 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -5 3.4 5
-3 5.6 7
-1 7.8 9
-0 .10
1 7.68
3 5.46
5 3.24 S = 12 .8 7 1 8 51 4 9
r = 0 . 14 8 9 13 5 9
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 9.4 0
-1 8.9 5
-8 .50
1 .9 4
1 2.39
2 2.84
3 3.28 S = 12 .8 4 8 7 4 8 2 5
r = 0 . 0 6 80 6 0 8 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 1.2 7
-2 0.7 5
-1 0.2 2
0 .3 1
1 0.83
2 1.36
3 1.89 S = 11. 6001758 9
r = 0.42751 500
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 0.0 7
-1 9.7 6
-9 .44
0.8 8
11 .19
21 .51
31 .82 S = 11. 3972654 6
r = 0.16187 508
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 5.2 5
-2 3.0 7
-1 0.8 8
1.3 1
13 .50
25 .69
37 .88 S = 11. 2720089 0
r = 0.10934 275
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 5.0 7
-2 2.6 7
-1 0.2 8
2.1 2
14 .51
26 .90
39 .30

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 77
полупериод -41.86065 0 с отрицательным знаком
при высокой половине амплитуды 152265.15 0. По-
чему наблюдается по модели (5) такое аномальное
поведение с высоким значением угловой высоты?
Мы по ка не знаем. При этом у первого колебания
амплитуда резко убывает, а у второго колебания –
медленно нарастает с увеличением азимута. Третье
колебание в виде конечномерного вейвлета полу-
чило максимальный период колебания в 2 ×
138.54583 ≈ 277 0 по азимуту. Т огда получается, что
множество сверхновых со значениями красного
смещения по краям стоячей волны получает от тем-
ной энергии сильный дисбаланс. При этом, по -ви-
димому, влияние темной энергии происходит и вне
нашей Вселенной.
Таблица 1. Параметры (4) влияния темной энергии по азимуту на угловую высоту
Num-ber

Wavelet Correl . coeff .
amplitude (half) of oscillation half -period fluctuations shift

1 152265.15 0 8.13936 0.010462 -41.86065 78.55517 0.17994 1.00224 0.8241 2 -2.67436 0 -1.2515 8е-5 1.89214 27.87505 0.059863 0.96940 0.40361 3 -1.02094e -8 12.50353 9.53860 0.29794 138.54853 0.96020 0.054572 -1.56971 4 -1.17200 0.76819 0.00098188 1.57249 7.60663 0.018089 1.14059 2.89571 0.4275 5 -286.45333 0 3.84126 0.040916 16.65629 0.23881 0.51434 2.84800 0.1619 6 120523.24 2.88955 0.013955 0.99740 4.97448 0.00014846 1.07053 1.19449 0.1093 9 0.0051992 1.92524 0.010973 0.97719 6.85804 0.44391 1.05505 -2.84080 0.0750 14 0.043729 1.48116 0.026833 0.96282 2.09857 0.00052442 1.05138 0.84363 0.1780 15 -0.0049164 1.90918 0.025244 0.95264 1.49552 8.78963e -5 0.82322 -0.33323 0.1690 22 -0.0011479 1.90742 0.012582 0.99824 3.86908 3.10605e -5 1 -1.63212 0.1390 29 387001.46 2/71193 0.040149 0.84900 3.26736 0.0077857 0.87568 -1.66608 0.1121 31 -0.018617 3.90126 0.41946 0.86072 0.48598 0.00048947 1.05726 2.47944 0.2090 33 -1.42432 0.19092 0.0060681 0.99999 0.87594 1.22139e -7 1 3.54596 0.1523 34 0.0029768 2.08967 0.034374 1.00075 1.53096 2.53753e -5 0.77303 -0.62021 0.0726 36 -0.58226 0.16116 0.0015920 1 11.99581 0.022477 1.16946 2.80391 0.0716 43 0.68307 0 -0.00089628 1 2.39768 2.53997e -5 1 0.11847 0.0677 44 0.52568 0 -0.00027909 1.49115 8.65494 0.0027196 0.78589 1.59853 0.1191 45 -0.38847 0 -0.0032340 1.08197 9.79867 0.00052552 1.18570 -0.18512 0.1051 52 -1.63044e -8 5.42030 0.053273 1.04450 17.34110 0.088828 0.89670 -0.07927 0.0681

Этот вывод о влиянии темной энергии на
мульти вселенные доказывается еще и наличием
отрицательного значения азимута -41.86065 0.
При условии ީߜߋ ි ϸ максимальный полупе-
риод наблюдается для третьего колебания в
138.54853 0. Минимальный полупериод 31 -го коле-
бания равен 0.48598 0.
Вейвлеты с уменьшающимся периодом ко-
лебания из -за влияния темной материи . К этой
группе относятся 14 колебаний (таблица 2, рису-
нок 8).

Table 2. Параметры (4) влияния темной материи по азимуту на угловую высоту
Number

Wavelet Correl . coeff .
amplitude (half) of oscillation half -period fluctuations shift

7 0.0023641 1.46585 0.048805 0.52370 25.67066 -0.013763 1.00616 -0.67501 0.0987
8 -1.48108e -9 9.00382 0.23789 1.02813 6.07511 -0.022346 1.14542 -1.08176 0.1963
10 -4.37705e -6 4.14755 0.048822 1 6.98526 -0.00036976 1.31241 -4.45075 0.1806
11 -1.59330 0.16424 0.0050812 0.91284 7.50921 -0.00026865 1.18078 2.64373 0.1396
12 2.75562e -51 24.55695 0.074482 1 223.13557 -0.37727 1 -5.29166 0.1075
13 -126130.53 16.45278 25.16314 0.28095 1.45836 -0.028332 0.57219 -3.40936 0.2680
19 0.0018659 2.25799 0.026870 1.00017 2.41235 -9.71964e -5 1 1.10683 0.1428
24 0.00087078 2.02493 0.014526 1.00034 3.60369 -8.63752e -6 1.01059 0.01095 0.1272
28 -2.51285e -9 4.79572 0.023827 1.00007 3.32861 -3.51893e -6 0.97479 -2.45033 0.1127
35 0.0017991 1.47198 0.052319 0.58761 34.59783 -0.0059715 1.10138 -2.42571 0.0880
38 -0.23326 0.70183 0.037723 0.75134 4.66535 -0.0088176 0.60897 -2.45513 0.1188
49 2.26387e -7 5.25005 0.082163 1 0.93263 -7.24417e -8 1 4.29180 0.1322
50 6.61472e -5 2.91236 0.030859 0.99801 137.90202 -0.51361 0.85194 -1.01300 0.1053
51 4.69271e -8 3.59979 0.010915 1 0.96319 -7.31731e -9 1 3.73456 0.0935

Максимальный начальный полупериод по азимуту равен 223.14 0. i ) ) /( cos() exp( 8 6 5 3 1 7 4 2 i a i i a i a i i a x a a x x a x a y i i i      r ia1 i a2 i a3 i a4 i a5 i a6 i a7 i a8 i ) ) /( cos() exp( 8 6 5 3 1 7 4 2 i a i i a i a i i a x a a x x a x a y i i i      r ia1 i a2 i a3 i a4 i a5 i a6 i a7 i a8

78 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
wavelet №7 wavelet №8 wavelet №10

wavelet №11 wavelet №12 wavelet №13

wavelet №19 wavelet №24 wavelet №28

wavelet №35 wavelet №38 wavelet №49

wavelet №50 wavelet №51 Remains after the wavelet №51
Рисунок 8. Графики вейвлетов влияния темной материи (табл. 2) на стоячую волну

Влияние темной материи проявляется только
через конечномерные вейвлеты. Этот факт указы-
вает на то, что темная материя расположена внутри
нашей Вселенной в каких -то её областях и поэтому
она расположена во Вселенной мозаично. А беско-
нечномерные вейвлеты из таблицы 1 показывают,
что темная энергия имеет влияние вне нашей Все-
ленной.
Из графиков на рисунке 8 видно, что асиммет-
ричные колебания вейвлетов №№8, 13, 19, 24 и 49
имеют четко очерченные границы интервалов ази-
мута. Эти колебательные возмущения четко лока-
лизова ны на небесной сфере. Мы полагаем, что
проведение измерений в этих локальных зонах поз-
волит, например, в интервале изменения азимута
четвертого вейвлета по рисунку 7, определить вли-
яние темной материи. А по измерениям в зоне вось-
мого вейвлета по рисунку 8 доказать влияние тем-
ной материи на соответствующую группу сверхно-
вых. Так можно по каждому графику и
соответствующему вейвлету планировать новые
измерения.
Вейвлеты с постоянным периодом колеба-
ния из -за влияния видимой энергии . По данным
таблицы 3 насчиты вается 19 колебаний с постоян-
ным полупериодом. Это постоянство, как нам пред-
ставляется, возникает из -за малого влияния темной
энергии темной материи.
S = 11. 1439883 9
r = 0.09874 712
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 5.0 2
-2 2.6 4
-1 0.2 7
2.1 1
14 .48
26 .86
39 .23 S = 10. 8762346 0
r = 0.19634 777
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 5.5 4
-2 3.0 4
-1 0.5 4
1.9 6
14 .46
26 .96
39 .46 S = 10. 6119715 6
r = 0.18063 000
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 7.0 3
-2 5.2 6
-1 3.4 9
-1 .72
10 .05
21 .82
33 .59 S = 10 .5 2 3 1 31 15
r = 0 . 13 9 5 2 5 0 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 2.3 7
-2 1.5 9
-1 0.8 1
-0 .04
1 0.74
2 1.51
3 2.29 S = 10 .4 2 4 6 2 6 5 1
r = 0 . 10 7 4 8 0 3 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 2.2 2
-2 1.1 4
-1 0.0 5
1 .0 3
1 2.12
2 3.20
3 4.29 S = 10 .0 7 1 5 03 4 9
r = 0 . 2 6 79 7 5 0 2
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 2.2 2
-2 1.1 4
-1 0.0 5
1 .0 3
1 2.12
2 3.20
3 4.29 S = 9.2 2288902
r = 0.14281 900
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 7.0 1
-2 5.3 8
-1 3.7 6
-2 .13
9.5 0
21 .13
32 .76 S = 8.7 7211828
r = 0.12720 644
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.1 9
-2 4.6 6
-1 3.1 4
-1 .61
9.9 1
21 .44
32 .96 S = 8.4 2586585
r = 0.11265 268
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.3 7
-2 4.7 3
-1 3.0 9
-1 .45
10 .19
21 .82
33 .46 S = 7.8 4576083
r = 0.08796 834
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 9.0 3
-1 8.6 0
-8 .17
2.2 6
12 .69
23 .12
33 .55 S = 7.7 0160464
r = 0.11880 135
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 6.8 9
-1 6.7 8
-6 .67
3.4 4
13 .55
23 .66
33 .77 S = 6.9 7252801
r = 0.13219 257
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 6.2 9
-1 6.8 9
-7 .50
1.9 0
11 .29
20 .69
30 .08 S = 6.9 4441901
r = 0.10529 733
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 6.2 6
-1 6.9 2
-7 .59
1.7 5
11 .08
20 .42
29 .75 S = 6.9 0259834
r = 0.09345 817
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 7.0 7
-1 7.6 2
-8 .17
1.2 8
10 .74
20 .19
29 .64 X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 6.6 3
-1 7.4 6
-8 .28
0.8 9
10 .07
19 .24
28 .42

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 79

Таблица 3. Параметры (4) влияния видимой материи по всей полосе стоячей волны
Number

Wavelet Correl .
coeff .
amplitude (half) of oscillation half -period fluctuations shift

16 -0.0049164 1.42948 0 0 1.78055 0 0 2.79281 0.1889
17 1.97502 3.96633 0.025274 1.07158 0.51140 0 0 -0.50204 0.1728
18 7.70598e -14 7.56455 0.031119 1.06364 1.29604 0 0 2.66529 0.1493
20 4.24642e -6 3.38777 0.17516 0.63139 1.88222 0 0 2.04434 0.1070
21 -2.86087e -6 2.48147 0 0 2.81246 0 0 -2.42880 0.1614
23 -1.53133e -10 5.16689 0.0095967 1.12883 1.67002 0 0 4.83334 0.1476
25 3.53700 0 0.0055406 1 1.01480 0 0 -1.42764 0.1579
26 1.57309e -13 8.99675 0.024282 1.32778 1.28009 0 0 1.36804 0.1408
27 -0.0073783 2.04291 0.16858 0.66273 1.10667 0 0 -1.02654 0.1195
30 4.21436 0.35314 0.41438 0.40654 0.98216 0 0 0.22216 0.1313
32 0.017782 1.44137 0.057765 0.74375 0.75118 0 0 0.16687 0.1483
37 139.93029 1.18863 3.45338 0.26341 6.37140 0 0 0.91149 0.1108
39 -1.20322 0 -0.0043200 0.93789 3.04116 0 0 -1.18981 0.1872
40 1.38730 0 -0.00048196 1.19642 2.01894 0 0 -2.07743 0.1641
41 4.02079 0 0.17974 0.46064 1.79417 0 0 -0.11762 0.1050
42 2.72039 0 0.019792 0.78928 1.90603 0 0 -1.15079 0.1227
46 0.89844 0 0.0024909 1 12.15473 0 0 0.37424 0.0598
47 0.25332 0 -0.49311 0.26490 15.10700 0 0 -3.96762 0.1673
48 -1.57844 0 0.0012549 1 0.99802 0 0 1.20561 0.1344

Нейтральное влияние темной энергии и тем-
ной материи, то есть влияние только видимой мате-
рии, проявляется через восемь бесконечномерных и
11 конечномерных вейвлетов. Из последних коле-
бания 16 и 21 изменяют амплитуду высоты по по-
казат ельному закону, они являются неопределен-
ными по пределу.
Для примера девять первых колебаний этой
группы приведены на рисунке 9.

wavelet №16 = wavelet №17 = wavelet №18 =
= = = wavelet №20 = wavelet №21 = wavelet №23 =
= = =
wavelet №25 = wavelet №26 = wavelet №27 =
Рисунок 9. Графики вейвлетов влияния видимой материи (табл. 3) на стоячую волну
Таким образом, по характеру изменения ам-
плитуды колебаний существуют четыре вида коле-
баний угловой высоты:
1) конеч номерный вейвлет с амплитудой в
виде биотехнического закона [7];
2) бесконечномерный вейвлет в виде закона
экспоненциального роста;
3) бесконечномерный вейвлет в виде закона
экспоненциальной гибели;
4) неопределенный по пределу угловой вы-
соты вейвлет по показательному закону.
i ) ) /( cos() exp( 8 6 5 3 1 7 4 2 i a i i a i a i i a x a a x x a x a y i i i      r ia1 i a2 i a3 i a4 i a5 i a6 i a7 i a8 S = 9.5 3201639
r = 0.18888 881
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.3 4
-2 5.4 8
-1 4.6 2
-3 .76
7.1 0
17 .96
28 .82 S = 9.4 1723923
r = 0.17277 489
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.7 1
-2 5.1 2
-1 3.5 3
-1 .93
9.6 6
21 .25
32 .85 S = 9.3 0888980
r = 0.14932 686
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.7 3
-2 5.1 7
-1 3.6 1
-2 .05
9.5 0
21 .06
32 .62 S = 9.1 4769503
r = 0.10699 667
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 7.6 2
-2 5.9 3
-1 4.2 4
-2 .55
9.1 4
20 .83
32 .52 S = 8.9 9361690
r = 0.16140 548
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.4 7
-2 5.2 3
-1 3.9 9
-2 .75
8.4 9
19 .73
30 .96 S = 8.8 2393026
r = 0.14757 464
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.2 7
-2 4.5 8
-1 2.8 8
-1 .18
10 .51
22 .21
33 .91 S = 8.6 0417534
r = 0.15785 338
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.3 2
-2 4.6 7
-1 3.0 2
-1 .37
10 .29
21 .94
33 .59 S = 8.5 3691185
r = 0.14082 832
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.7 6
-2 4.9 5
-1 3.1 3
-1 .31
10 .51
22 .32
34 .14 S = 8.4 6355293
r = 0.11950 817
X Axis (units)
Y A x is (u n i ts )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 6.7 6
-2 4.9 5
-1 3.1 3
-1 .31
10 .51
22 .32
34 .14

80 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
6. Вейвлет анализ верхней границы стоя-
чей волны
Мы доказали, что стоячая волна в виде белой
полосы с крапинками некоторых сверхновых явля-
ется преимущественно результатом разъединения
двух массивов звезд от действия темной энергии .
При этом, по -видимому, в ходе эволюции Вселен-
ной эта белая полоса расширялась и в дальнейшем
также медленно будет расширяться.
Далее рассмотрим закономерности на обоих
границах этой стоячей волны. На рисунке 10 приве-
ден график распределения 163 сверхнов ых на верх-
ней границе стоячей волны.
Рисунок 10. Расположение 163 сверхновых на верхней границе стоячей волны

График первых трех колебаний, совместно
идентифицированных в программной среде
CurveExpert -1.40, дан на рисунке 11. Здесь видно,
что преобладающим является первый вейвлет.
Остальные колебания, по -видимому, необходимо
для динамической стабилизации.


Рисунок 11. График трехчленной модели (6) влияния азимута на угловую высоту

Этот график получен по общей формуле вида
ީߎߖ ි ީߎߖ ஻+ީߎߖ ஼+ީߎߖ ஽, (6)
ީߎߖ ஻ි ީ஻ċėě (ಝీ౳ౢ
౩ಳ−ϸɪϻЁϸϸϿ ), ީ஻ි ЁɪϹϾϽϽЀ čĠĘ (ϸɪϸϸϽϻЀϽϹ ީߜߋ ),
ߒ஻ි Ͽϸ ɪϸЁϻЀϿ +ϸɪϿϼϹЁϿ ީߜߋ ஺ɪுூா஻ா , ީߎߖ ஼ි ީ஼ċėě (ಝీ౳ౢ
౩಴−ϸɪϺϺϸϻϽ ),
ީ஼ි ϺϿ ɪϽϿϼϽЁ čĠĘ (−ϸɪϺϹЁЁЀ ީߜߋ ஺ɪாுூி௃ ), ߒ஼ි Ͽϼ ɪϸϺϸϿЁ −ϸɪϸЀЀϼϼϿ ީߜߋ ஻ɪ஻஺஺௃ா ,
ީߎߖ ஽ි ީ஽ċėě (ಝీ౳ౢ
౩ವ+ϹɪϹЁϸЁϺ ), ީ஽ි ϸɪϸϾϿЀϸϹ ީߜߋ ஺ɪூீீ஻ு čĠĘ (−ϸɪϸϺϾϽЁϽ ީߜߋ ஺ɪுுூாு ),
ߒ஽ි Ϲϸ ɪϾϹϿϻϸ −ϸɪϸϸϸϺϼϼϺϺ ީߜߋ ஻ɪ஼ாீ஻ீ .

Коэффициент корреляции модели (6) верхней
границы равен 0.9856, что выше адекватности мо-
дели (5) 0.8241 всей стоячей волны. В модели (6)
только первое колебание отвечает за влияние тем-
ной энергии, а остальные две волны относятся к
-30
-20
-10
0
10
20
30
40
50
0 50 100 150 200 250 300 350 400
Alt, (
В°)
Azi, ( В°) S = 3 .4 14 1 19 2 2
r = 0 . 9 8 56 4 2 3 6
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 1.9 6
-1 8.0 8
-4 .21
9 .6 6
2 3.54
3 7.41
5 1.29

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 81
влиянию темной материи. В се три члена имеют по-
ложительный знак, поэтому темная энергия и тем-
ная материя на верхней границе белой полосы ока-
зывают влияние на сверхновые с красным смеще-
нием синхронно.
Параметры составляющих у всех 28 членов
общей модели типа (4) даны в таблице 4.

Таблица 4. Параметры (4) верхней границы стоячей волны
Num-
ber

Wavelet Correl .
coeff .
amplitude (half) of oscillation half -period fluctuations shift

1 9.16558 0 -0.0053851 1 70.09387 0.74197 0.78414 0.39007
0.9856 2 27.57459 0 0.21998 0.47859 74.02079 -0.088447 1.10091 0.22035
3 0.067801 0.86617 0.026595 0.77847 10.61730 -
0.00024422 1.24616 -
1.19092
4 2.60242 0 0.0050414 0.99447 1.01112 -1.97143e -5 0.99712 -
1.18219
0.2869
5 1.88869e -9 4.69445 0.022896 1 0.99475 -1.71211e -7 1 1.39642 0.1892
6 4.82314e -
51 24.55052 0.0031626 1.57148 57.69815 -0.14736 0.97998 -
6.03705 0.4228
7 -0.0020635 1.07840 0 0 44.34628 -0.0021825 1.39466 -
4.12243 0.1395
8 6.40488e -
10 3.71740 0 0 34.08968 0.00064382 1.67169 -
0.00922 0.1157
9 8.78867e8 12.63263 27.86292 0.23692 1.53708 0 0 -
2.86007
0.3462
10 -1.82717 0.15867 0.23276 0.35125 1.29234 0 0 0 0.3042
11 6.26875e -
124 61.77222 0.021118 1.43687 1.19788 0 0 2.15667 0.2716
12 -0.013675 1.41873 0.00095680 1.64967 0.95693 0 0 5.74130 0.2675
13 0.00049312 3.88999 0.19494 0.91541 3.23463 -0.019536 0.87942 -
5.82973 0.3345
14 -6.75521e -
31 19.24721 0.20182 0.98020 1.81519 0.0020944 1.15641 2.56237 0.2467
15 -5.13361e -
22 11.27126 0.046929 1.02083 8.26151 -
0.00039174 1.25078 -
2.57564 0.2600
16 2.50348e -
15 8.28278 0.056269 0.99588 5.26755 0.00045407 1.26433 5.49375 0.1512
17 0.0017037 3.15527 0.25956 0.81680 32.76216 0 0 -
1.40220 0.1181
18 0.0030010 1.18513 0.0070979 0.97617 14.48261 2.41808e -5 1.34155 0.84610 0.1338
19 -8.68590e -
48 24.43951 0.036144 1.20067 1.02609 0 0 -
5.07728
0.2374
20 2.14318e -
21 10.84494 0.0046818 1.44971 0.51641 0 0 -
3.88128 0.2356
21 3.26981e -
36 18.99049 0.016199 1.34254 3.84990 0.33946 -
0.19087 0.01356 0.1579
22 -6.32741e -
22 12.05393 0.074765 1 1.40946 0 0 -
0.91138 0.3214
23 -0.21620 0 -
0.00019012 1.54951 2.707400 0 0 0.77045 0.1872
24 -1.19226e7 9.21328 31.28853 0.14098 2.62774 0 0 -
0.20792
0.1271
25 -6.61637e -
103 53.03489 0.021853 1.44576 1.09110 0 0 3.06238 0.2572
26 -3.45282e -
119 68.21279 0.38914 1.03268 1.68915 0 0 0.26685 0.2054
27 1.73115e -5 2.86784 0.025068 1 1.89252 5.50218e -6 1 1.83804 0.2080
28 -1.22845e -
51 27.60502 0.14552 1 1.58420 1.96176e -7 1 2.79516 0.2283

Из данных таблицы 4 видно, что только коле-
бания №№1, 2, 4 и 23 имеют амплитуду, характер-
ную для бесконечномерных вейвлетов. Остальные
относятся к конечномерным вейвлетам. При этом
колебания №№7 и 8 имеют разнонаправленную по
знакам амплитуды по показательн ому закону. Из 28
волн к действию темной энергии относятся колеба-
ния №№1, 8, 14, 16, 18, 21, 27 и 28. Волны №№ 2 -7,
13 и 15 относятся к воздействия темной материи, а i ) ) /( cos() exp( 8 6 5 3 1 7 4 2 i a i i a i a i i a x a a x x a x a y i i i      r ia1 i a2 i a3 i a4 i a5 i a6 i a7 i a8

82 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
№№ 9 -12, 17, 19, 20. 22 -26 показывают влияние
преимущественно видимой материи.
Первое кол ебание (рис. 12) происходит с ам-
плитудой по закону экспоненциального роста при
интенсивности роста, равной 1. Это общеизвестный
в математике закон Лапласа, в физике Мандельб-
рота, в биологии Перла, в эконометрике Парето в
виде ߛි ߃߇ߚߒ (±߄ߚ ).


wavelet № 1 wavelet № 2 wavelet № 3
wavelet № 4 wavelet № 5 wavelet № 6

wavelet № 7 wavelet № 8 wavelet № 9

wavelet № 10 wavelet № 11 wavelet № 12
wavelet № 13 wavelet № 14 wavelet № 15
Рисунок 12. Графики первых 15 вейвлетов у верхней границы стоячей волны

Первая волна имеет коэффициент корреляции
0.9631, то есть она несет основную нагрузку влия-
ния от темной энергии. Вейвлет №2 имеет резко
снижающуюся амплитуду п ри сокращении пери-
ода. В итоге по второму члену темная материя вли-
яет на верхнюю границу слева направо по азимуту
с уменьшающейся активностью. Вейвлеты №№11 -
15 на рисунке 12 четко показывают характер изме-
нения конечномерных колебаний. По сути, конеч-
номерны е вейвлеты и являются, в привычном пони-
мании, уединенными волнами. По -видимому, бес-
конечномерные вейвлеты являются струнами
Вселенной, которые известны в теории струн.
Таким образом, колебательная адаптация на
верхней границе стоячей волны отличается от п ове-
дения всей белой полосы с двумя границами. Здесь
меньше волн от темной энергии.
S = 5 .2 6 5 5 5 9 7 7
r = 0 . 9 6 31 0 6 11
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -3 1.9 6
-1 8.0 8
-4 .21
9 .6 6
2 3.54
3 7.41
5 1.29 S = 4 .13 7 8 6 9 12
r = 0 . 5 5 89 8 4 9 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 0.5 6
-5 .42
-0 .28
4 .8 6
1 0.00
1 5.15
2 0.29 S = 3 .3 3 0 2 2 5 2 8
r = 0 . 2 4 77 2 0 6 6
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.4 6
-8 .50
-4 .53
-0 .57
3 .3 9
7 .3 6
1 1.32 S = 3 .17 4 0 1 13 1
r = 0 . 2 8 68 7 7 1 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.7 1
-8 .78
-4 .86
-0 .93
2 .9 9
6 .9 2
1 0.85 S = 3 .11 5 9 3 39 0
r = 0 . 18 9 18 8 5 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.2 2
-8 .47
-4 .71
-0 .96
2 .7 9
6 .5 5
1 0.30 S = 2 .8 3 0 8 4 5 13
r = 0 . 4 2 28 4 8 4 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.3 2
-8 .36
-4 .41
-0 .45
3 .5 0
7 .4 6
1 1.41 S = 2 .7 8 3 3 9 0 7 9
r = 0 . 13 9 5 3 3 10
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.3 1
-8 .81
-5 .31
-1 .81
1 .7 0
5 .2 0
8 .7 0 S = 2 .7 6 3 8 5 12 3
r = 0 . 115 7 0 3 7 5
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.1 1
-8 .54
-4 .96
-1 .39
2 .1 9
5 .7 6
9 .3 3 S = 2 .5 9 19 9 0 13
r = 0 . 3 4 61 5 2 5 6
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 2.1 3
-8 .52
-4 .90
-1 .29
2 .3 2
5 .9 4
9 .5 5 S = 2 .4 6 0 2 7 3 8 3
r = 0 . 3 0 41 6 4 9 3
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 1.5 7
-8 .06
-4 .55
-1 .03
2 .4 8
5 .9 9
9 .5 0 S = 2 .3 7 3 4 4 5 5 8
r = 0 . 2 7 16 3 4 4 7
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -1 0.5 1
-7 .31
-4 .12
-0 .92
2 .2 7
5 .4 7
8 .6 6 S = 2 .2 8 6 9 2 5 8 7
r = 0 . 2 6 74 7 3 6 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -8 .27
-5 .60
-2 .93
-0 .26
2 .4 1
5 .0 8
7 .7 5 S = 2 .16 9 0 3 8 3 0
r = 0 . 3 3 45 1 17 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -8 .23
-5 .64
-3 .04
-0 .44
2 .1 6
4 .7 6
7 .3 5 S = 2 .10 0 5 7 13 9
r = 0 . 2 4 67 4 8 8 0
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -8 .23
-5 .64
-3 .04
-0 .44
2 .1 6
4 .7 6
7 .3 5 S = 2 .0 2 6 5 8 7 5 1
r = 0 . 2 6 00 4 8 6 6
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -8 .28
-5 .67
-3 .05
-0 .44
2 .1 8
4 .8 0
7 .4 1

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 83
7. Вейвлет анализ нижней границы стоячей
волны
Нижняя граница также имеет тригонометриче-
скую форму (рис. 13, табл. 5).

Рисунок 13. Расположение 168 сверхновых на нижней границе стоячей волны

Таблица 5. Параметры (4) нижней границы стоячей волны
Num-ber

Wavelet Correl . coeff . amplitude (half) of oscillation half -period fluctuations shift

1 620.59103 0 1.05564 0.19431 254.33262 - 0.00069185 1.94455 -1.49151
0.9870 2 5.11786 0 0.17648 0.39933 10.28114 - 0.00062146 1.29815 3.80488
3 0.58411 0.25532 - 0.00077146 1 4.55158 0.012365 1 2.36904
4 1.35229e8 22.70816 36.78657 0.28195 0.98911 0 0 1.39075 0.1892
5 1.10032e -129 60.46059 0.011889 1.45388 1.02751 0 0 -5.27994 0.2090
6 3.74533e7 3.08929 19.77243 0.10026 102.73770 -0.022023 1.31829 -3.28697 0.2159
7 5.43948e -14 6.56515 0.028623 0.94963 16.51707 - 0.00074321 1.37379 1.10824 0.1731
8 8.33420e -133 65.06398 0.21956 1.00128 1.95993 2.58233e -5 1 -0.20604 0.1424
9 7.97281e7 21.74454 51.92867 0.17733 1.09432 0 0 0.38137 0.1880
10 0.31947 14.08003 30.54106 0.16628 1.21280 0 0 -4.77835 0.1716
11 0.059543 0.74554 0.00020088 1.59513 2.37008 0 0 1.51923 0.1989
12 2.80362e -85 45.67558 0.22953 1 3.59475 9.93306e -6 1 0.90130 0.2605
13 -0.00096577 1.67456 0.00041131 1.51264 0.81440 -0.037321 0.67827 -0.81273 0.2872
14 2.26375e6 0 13.94110 0.023852 20.69864 0.016912 0.96979 -0.26985 0.1055
15 3.78729e -28 15.74110 0.39765 0.74166 7.93288 0.0067838 0.83072 3.69618 0.1407
16 -1.62080e9 8.46864 29.49040 0.15501 1.30001 0 0 0.36402 0.1669
17 1.52956e -5 11.30696 1.20158 1.02048 0.44684 0.00011154 1.95784 1.38198 0.4808
18 6.81057e -153 71.90729 0.014605 1.45922 0.96374 0 0 2.02173 0.2401
19 -9.38423e -93 49.74571 0.21206 1.03403 1.41698 0 0 -3.94455 0.1774
20 -0.19247 0 -0.0043871 1 0.99901 0 0 0.83277 0.1403
21 0.0083207 2.41257 0.10343 1 1.80363 0 0 0.20924 0.1689
22 -6.66169e -6 5.79937 0.25773 1 1.81823 0.050723 0.84268 1.25536 0.1168
23 -3.44812e -9 4.18239 0.0024919 1.35027 1.31507 0 0 -5.43647 0.1106
24 9.84410e -26 23.54229 0.72295 0.99598 1.04028 -0.0035053 0.95499 -2.26718 0.1724
25 9.97693e -10 21.11435 6.76918 0.61063 5.78606 0 0 -3.31755 0.1725
26 -4.64912e - 100 54.72841 0.29043 1.00723 0.50160 0 0 0 0.2141
27 0.10923 1.49323 0.095553 1.00045 0.018635 0 0 0 0.1755
Из 27 вейвлетов №№ 3, 8, 12, 14, 15, 17 и 22
относятся к влиянию темной энергии на зависи-
мость угловой высоты от азимута, №№ 1, 2, 6, 7, 13
и 24 к влиянию темной материи, а №№ 4, 5, 9 -11,
16, 18 -21, 23 и 25 -27 относятся к влиянию видимой
материи (рис. 14).


-50
-40
-30
-20
-10
0
10
20
30
40
0 50 100 150 200 250 300 350 400
Alt, (
В°)
Azi, ( В°)i ) ) /( cos() exp( 8 6 5 3 1 7 4 2 i a i i a i a i i a x a a x x a x a y i i i      r ia1 i a2 i a3 i a4 i a5 i a6 i a7 i a8

84 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
wavelet № 1 wavelet № 2 wavelet № 3
wavelet № 4 wavelet № 5 wavelet № 6
wavelet № 7 wavelet № 8 wavelet № 9
wavelet № 10 wavelet № 11 wavelet № 12

wavelet № 13 wavelet № 14 wavelet № 15
Рисунок 14. Графики первых 15 вейвлетов у нижней границы стоячей волны

Первая составляющая из рисунка 14 имеет ко-
эффициент корреляции 0.9834, и имено она опреде-
ляет адекватность всего комплекса из 27 уравне-
ний. Это намного больше адекватности 0.9631 пер-
вого члена для модели из 28 уравнений верхней гра-
ницы стоячей волны.
Первые три члена (рис. 15) дали формулу вида
ީߎߖ ි ީߎߖ ஻+ީߎߖ ஼+ީߎߖ ஽, (7)
ީߎߖ ஻ි ީ஻ċėě (ಝీ౳ౢ
౩ಳ+ϹɪϼЁϹϽϹ ), ީ஻ි ϾϺϸ ɪϽЁϹϸϻ čĠĘ (−ϹɪϸϽϽϾϼ ީߜߋ ஺ɪ஻௃ா஽஻ ),
ߒ஻ි ϺϽϼ ɪϻϻϺϾϺ −ϸɪϸϸϸϾЁϹЀϽ ީߜߋ ஻ɪ௃ாாிி , ީߎߖ ஼ි ީ஼ċėě (ಝీ౳ౢ
౩಴−ϻɪЀϸϼЀЀ ),
ީ஼ි ϽɪϹϹϿЀϾ čĠĘ (−ϸɪϹϿϾϼЀ ީߜߋ ஺ɪ஽௃௃஽஽ ), ߒ஼ි Ϲϸ ɪϺЀϹϹϼ −ϸɪϸϸϸϾϺϹϼϾ ީߜߋ ஻ɪ஼௃ூ஻ி ,
ީߎߖ ஽ි ީ஽ċėě (ಝీ౳ౢ
౩ವ−ϺɪϻϾЁϸϼ ), ީ஽ි ϸɪϽЀϼϹϹ ީߜߋ ஺ɪ஼ிி஽஼ čĠĘ (ϸɪϸϸϸϿϿϹϼϾ ީߜߋ ),
ߒ஽ි ϼɪϽϽϹϽЀ +ϸɪϸϹϺϻϾϽ ީߜߋ .
S = 4 .2 2 9 9 4 4 5 3
r = 0 . 9 8 33 6 0 3 5
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -5 2.2 4
-3 6.8 8
-2 1.5 1
-6 .14
9 .2 2
2 4.59
3 9.95 S = 4 .0 6 6 8 4 6 0 1
r = 0 . 2 7 50 0 6 4 7
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -9 .64
-5 .45
-1 .25
2 .9 4
7 .1 4
1 1.34
1 5.53 S = 3 .7 8 9 5 5 18 9
r = 0 . 3 4 33 1 5 8 3
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 0.1 5
-6 .36
-2 .57
1 .2 2
5 .0 1
8 .7 9
1 2.58 S = 3 .6 6 3 4 8 0 5 7
r = 0 . 18 9 18 6 6 0
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 0.5 8
-6 .80
-3 .02
0 .7 6
4 .5 3
8 .3 1
1 2.09 S = 3 .5 8 0 2 9 8 6 8
r = 0 . 2 0 89 6 5 3 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.9 6
-8 .79
-4 .62
-0 .45
3 .7 2
7 .8 9
1 2.05 S = 3 .5 12 5 4 5 5 5
r = 0 . 2 15 8 6 8 0 3
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.8 2
-8 .92
-5 .02
-1 .13
2 .7 7
6 .6 7
1 0.57 S = 3 .4 5 6 3 7 0 4 7
r = 0 . 17 3 13 7 9 2
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 7
-8 .26
-4 .44
-0 .63
3 .1 8
6 .9 9
1 0.80 S = 3 .4 0 2 5 0 7 8 3
r = 0 . 14 2 3 9 9 11
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 3
-8 .29
-4 .55
-0 .81
2 .9 2
6 .6 6
1 0.40 S = 3 .3 2 4 5 0 9 8 7
r = 0 . 18 7 9 5 8 0 7
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 2
-8 .30
-4 .58
-0 .86
2 .8 6
6 .5 8
1 0.29 S = 3 .2 6 7 0 5 8 7 0
r = 0 . 17 15 5 9 9 3
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 8
-8 .24
-4 .39
-0 .55
3 .3 0
7 .1 4
1 0.99 S = 3 .19 5 4 0 12 3
r = 0 . 19 8 8 9 2 8 5
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 3
-8 .29
-4 .54
-0 .79
2 .9 5
6 .7 0
1 0.45 S = 3 .0 9 19 9 5 3 0
r = 0 . 2 6 05 2 7 2 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 4
-8 .49
-4 .95
-1 .40
2 .1 5
5 .6 9
9 .2 4 S = 2 .9 6 9 8 6 6 5 9
r = 0 . 2 8 72 0 2 8 0
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 2.0 4
-8 .49
-4 .95
-1 .40
2 .1 5
5 .6 9
9 .2 4 S = 2 .9 4 3 5 2 0 3 8
r = 0 . 10 5 5 0 3 0 3
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 1.9 6
-8 .41
-4 .87
-1 .32
2 .2 3
5 .7 7
9 .3 2 S = 2 .9 2 2 17 7 10
r = 0 . 14 0 7 13 2 9
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -1 1.3 6
-7 .81
-4 .26
-0 .72
2 .8 3
6 .3 8
9 .9 2

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 85
Рисунок 15. График трехчленной модели (7) влияния азимута на угловую высоту
на нижней границе стоячей волны в виде белой полосы на небесной сфере

В сравнен ии с верхней границей, когда первый
вейвлет по модели (6) показывал влияние темной
энергии, в модели (7) нижней границы стоячей
волны первый вейвлет характеризует влияние тем-
ной материи.
Таким образом, погрешность измерений ази-
мута и угловой высоты так ма ла, что позволяет вы-
являть более 50 асимметричных колебаний (можно
вейвлет анализ продолжить, выявляя колебания с
коэффициентом корреляции меньше 0.05). В даль-
нейшем по приведенным в таблицах 1 -5 парамет-
рам можно проводить эвристическую идентифика-
цию распо ложения отдельных групп сверхновых.
Может оказаться, такой обратный эвристический
анализ приведет к новым открытиям в строении и
поведении Вселенной и её отдельных частей.

8. Факторный анализ параметров стоячей
волны
Белая полоса на звездном небе в виде стоячей
волны имеет волновое взаимодействие трех сил с
сверхновыми на границах при влиянии азимута на
угловую высоту.
Теперь выясним, как же соотносятся девять ко-
личественно измеренных параметров 331 сверхно-
вой друг с другом?
Для этого в таблице 6 привед ен фрагмент ис-
ходных данных из каталога [1].

Таблица 6. Данные по сверхновым разных типов по краям стоячей волны
# Name ङङऍत ࣿङऍत ࣳदक ࣳघठ ईटगथ द ࣴ᥄ ऐࣾ Type ࣷ(ࣴ −ई) 1 SN2002as 17.8 -17.2 292.8169 44.35081 21.28976 0.022 6743 99 II 0.1291 2 SN2016aip 17.86 -16.4 295.3697 44.2921 21.28895 0.016 4800 71.7 II P 0.1283 3 PS15dpe 305.6024 43.76328 21.28153 0.057 17000 263 Ia 0.3378 4 SN2005io 18.12 -15.3 301.7064 43.42062 21.27667 0.011 3304 49.1 II 0.2255
5 PSN J05521661 +4650211 17.1 -17.89 298.0154 42.38223 21.26166 0.0224 6640 100.8 Ic? 0.2207
… … … … … … … … … … … … 327 SN2013if 18.5 -16.2 97.98854 -42.2955 0.0196 5820 88.04 II P 0.1214
328 SN2004ip 18.2 -16.34 97.98849 -42.2956 0.0182 5542 81.67 II 0.1214 329 GRB 10731A 90.36771 -40.4768 2.83 262000 24280 LGRB 0.1537 330 ASASSN -15fy 16.9 -18.3 62.03543 -41.6843 0.025 7400 113 Ia 0.1338 331 AT2017fvz 63.78761 -41.2479 0.000108 32.4 0.478 Candidate 0.198

Условные обозначения параметров сверхно-
вых стоячей волны:
ߏ౦ౚ౱ – maximum apparent AB magnitude;
޵౦ౚ౱ – maximum absolute AB magnitude;
ީߎߖ – altitude (degress);
ީߜߋ – azimuth (degress);
޾౬౤౲ – Sky Brightness in V (Mags perarcsec-
ond^2);
ߜ – redschift;
ު᥄ – heliocentric velocity (km/s);
߆ో – cuminosity distance (Mpc);
ޭ(ު−޾) – Milky Way Reddening.
Все модели были выявлены при частном слу-
чае тренда (1), когда ߃஼ි ϸ, по формуле
ߛි ߃߇ߚߒ (−߄ߚ౜)+߆ߚ౞čĠĘ (−߈ߚౠ), (8)
где ߛ – зависимый показатель, ߚ – влияющая
переменная, ߃−߉ – параметры модели (8).
В таблице 7 приведена корреляционная мат-
рица бинарных связей и рейтинг девяти факторов
по данным таблицы 6. Из -за неизвестнос ти предпо-S = 3 .8 5 17 8 5 5 2
r = 0 . 9 8 69 9 7 6 8
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.4 65 .8 13 1.2 19 6.6 26 1.9 32 7.3 39 2.7 -5 2.2 4
-3 6.8 8
-2 1.5 1
-6 .14
9 .2 2
2 4.59
3 9.95

86 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
рядка предпочтительности у каждого из девяти ко-
личественных факторов в диагональных клетках
ставим 1.

Таблица 7. Корреляционная матрица факторного анализа и рейтинг факторов при идентификации закона
тренда (8)
Influencing
factors
Dependent factors (indicators ) Amount

Place
ङङऍत ࣿङऍत ࣳघठ ࣳदक ईटगथ द ࣴ᥄ ऐࣾ ࣷ(ࣴ
−ई)
ङङऍत 1 0.2816 0.2650 0.2050 0.0486 0.7995 0.8198 0.8389 0.0406 4,2990 3
ࣿङऍत 0.1811 1 0.1384 0.1696 0.1121 0.4503 0.4695 0.4395 0.0087 2,9692 7
ࣳघठ 0.2460 0.1462 1 0.6027 1.0000 0.0481 0.0748 0.0457 0.0391 3,2026 5
ࣳदक 0.3590 0.0605 0.8 071 1 0.6127 0.0222 0.0436 0.0214 0.0506 2,9 771 6
ईटगथ 0.0486 0.0984 0.9961 0.3520 1 0.0428 0.0457 0.0401 0.1639 2,7876 8
द 0.6569 0.4062 0.0482 0.0222 0.0428 1 0.9985 0.9999 0.0138 4,1885 4
ࣴ᥄ 0.6940 0.5817 0.0436 0.0436 0.0456 0.9950 1 0.9961 0.0104 4,4100 2
ऐࣾ 0.7012 0.5962 0.0457 0.0214 0.2067 0.9998 0.9993 1 0.0146 4,5849 1
ࣷ(ࣴ−ई) 0.0406 0.0087 0.0391 0.0506 0.4315 0.0138 0.0404 0.0146 1 1,6393 9
Amount 3,9274 3,1795 3,3 832 2,4671 3,5000 4,3715 4,4916 4,3962 1,3417 31,0 586 -
Place 4 7 6 8 5 3 1 2 9 - 0.3834
Коэффициент коррелятивной вариации , то
есть мера функциональной связи между парамет-
рами системы, равен 31.0586 / 9 2 = 0.3834. Как вли-
яющая переменная на первом месте находится па-
раметр ߆ో – cuminosity distance (Mpc ), а втором ме-
сте ު᥄ – heliocentric velocity (km /s) и на третьем
ߏ౦ౚ౱ – maximum apparent AB нmagnitude . Одновре-
менно эти же девять факторов являются зависи-
мыми показателями: на первом месте находится ު᥄
– heliocentric velocity (km /s), на втором ߆ో –
cuminosity distance (Mpc ), и на третьем ߜ – redschift .
По сравнению с [2] красное смещение как показа-
тел ь занимает в таблице 7 только третье место.
Сильная адекватность проявляется при коэф-
фициенте корреляции ߔ≥ ϸɪϿ. В интервале ϸɪϽ≤
ߔ< ϸɪϿ факторная связь имеет среднюю адекват-
ность (табл. 8).
Всего в таблице 8 имеются 13 сильных законо-
мерностей бинарных отношений, что составляет
100 ×Ϲϻ ʆ Ё஼ = 16.05%. Сильных и средних по адек-
ватности 19 формул составляют долю в 23.46%. Из
данных таблицы 8 видны четыре кластера.
Полный первый кластер образован взаимным
влиянием трех факторов: ߜ – redschift , ު᥄ – heliocen-
tric velocity (km /s) и ߆ో – cuminosity distance (Mpc ).
Эта группа факторов почти симметрична по пря-
мым и обратным связям между ними с коэффици-
ентами корреляции более 0.99. Второй односторон-
ний кластер показывает влияние ߏ౦ౚ౱ – maximum
apparent AB magnitude на три зависимых показа-
теля: ߜ – redschift , ު᥄ – heliocentric velocity (km /s) и
߆ో – cuminosity distance (Mpc ). Третий неполный
кластер показывает взаимную связь меду тремя
факторами: ީߎߖ – altitude (degress ), ީߜߋ – azimuth
(degress ) и ޾౬౤౲ – Sky Brightness in V (Mags per-
arcsecond ^2).

Таблица 8. Корреляционная матрица сильных и средних бинарных отношений между факторами (пара-
метрами сверхновых на границах стоячей волны)
Influencing
factors
Dependent factors (indicators )
ङङऍत ࣿङऍत ࣳघठ ࣳदक ईटगथ द ࣴ᥄ ऐࣾ ࣷ(ࣴ−ई)
ङङऍत 0.7995 0.8198 0.8389
ࣿङऍत
ࣳघठ 0.6027 1.0000
ࣳदक 0.8 071 0.6127
ईटगथ 0.9961
द 0.6569 0.9985 0.9999
ࣴ᥄ 0.6940 0.5817 0.9950 0.9961
ऐࣾ 0.7012 0.5962 0.9998 0.9993
ࣷ(ࣴ−ई)
Ранее исследованная вейвлет анализом зависи-
мость ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ) имеет коэффициент корреля-
ции 0.8071. Наиболее высокую адекватность по ко-
эффициенту корреляции 1.0000 имеет связь ईटगथ ි
߈(ީߎߖ ). В будушем её нужно будет исследовать бо-
лее подробно. Недостающим по адекватности зве-
ном в кластере является закономерност ь ީߜߋ ි
߈(ईटगथ ), на которую также нужно обратить более
детальное внимание.
Четвертый неполный кластер влияния трех па-
раметров ( ߜ – redschift , ު᥄ – heliocentric velocity
(km /s) и ߆ో – cuminosity distance (Mpc )) на два пока-
зателя ( ߏ౦ౚ౱ – maximum apparent AB magnitude и
޵౦ౚ౱ – maximum absolute AB magnitude ). Здесь
недостает закономерности ࣿङऍत ි ߈(ߜ) высокой x y r xI r yI x y

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 87
адекватности. Заметим также, что формула ङङऍत ි
߈(ߜ) имеет коэффициент корреляции 0.6569, а
тренд ङङऍत ි ߈(߆ో) получает большее значение
0.7012.
В таблице 9 приведены значения параметров
модели (8).

Таблица 9. Параметры сильных и средних бинарных отношений по модели тренда (8)
त थ 1st member of the trend 2nd member of the trend Correl. coef. ऍ ऎ ए ऐ ऑ ऒ ओ
ࣳघठ ईटगथ 20.53596 0.00045556 1.00036 0.0039435 1.74537 0.021073 0.99984 1.0000
द ऐࣾ 33.39151 0.54917 1 68.41859 1.21813 1.94632e -6 6.21759 0.9999
ऐࣾ द 0 0 0 0.00056838 0.84327 0 0 0.9998
ऐࣾ ࣴ᥄ 188.41729 -0.00015733 1.00494 216.47275 0.78718 3.57775e -5 1.00385 0.9993
द ࣴ᥄ -314.17792 3.24690 1 2.96822e5 0.96608 0.52773 0.72780 0.9985
ईटगथ ࣳघठ -2626.23882 0.018761 1.05341 115.37843 1.23248 0.049910 1.00795 0.9961
ࣴ᥄ ऐࣾ 169.37006 0 0 3.76924e -22 4.76515 0 0 0.9961
ࣴ᥄ द 0.032029 0 0 2.50459e -19 3.51689 0 0 0.9950
ङङऍत ऐࣾ -1.43509e -16 -5.18774 0.67505 3.21165e -13 11.68857 0 0 0.8389
ङङऍत ࣴ᥄ -8.51096e -13 -2.49303 0.87174 7.34982e -10 10.45159 0 0 0.8198
ࣳदक ࣳघठ -8.15222e -10 -18.90522 0.075706 0.013425 2.19258 0 0 0.8 071
ङङऍत द 0.031372 0.043930 1.35172 3.44798e -15 10.30667 0 0 0.7995
ऐࣾ ङङऍत 11/38184 -0.17101 0.17945 4.74013e -10 16.06718 11.93615 0.32513 0.7012
ࣴ᥄ ङङऍत 9.98503 -5.47654e -7 0.96641 1.52252 0.17525 0 0 0.6940
द ङङऍत 14.22700 5.80522 1 52.66852 0.63528 0.84232 1 0.6569
ࣳदक ईटगथ 29.41852 0.34233 0.0096138 7.52892e -47 21.11605 0.0066501 1.35237 0.6127
ࣳघठ ࣳदक 1138.3160 0.14586 1 0.12082 1.91097 0.023407 0.82508 0.6027
ऐࣾ ࣿङऍत -1.68410 5.08369e -5 1 -11.51954 0.075390 0.00016694 0.90816 0.5962
ࣴ᥄ ࣿङऍत -5.05637 3.87827e -6 1.06170 -5.20828 0.10349 0 0 0.5817

Наиболее простой по конструкции показатель-
ного закона является закономерность вида ߜි
߈(߆ో), имеющая коэффициент корреляции 0.9998.
Почти полную конструкцию тренда (8), при интен-
сивности гибели ͚ි1, с коэффициентом корреля-
ции 0.9999 получила закономерность вида ߆ోි
߈(ߜ). Тогда получается, что показатель Cuminosity
distance (Mpc ) становится одним из важнейших па-
раметров сверхновых.
9. Графики сильных и средних закономер-
ностей параметров стоячей волны
Рассмотрим графики закономерностей по че-
тырем кластерам с параметрами модели (8) из таб-
лицы 9 с убыванием адекватности в каждом кла-
стере по коэффициенту корреляции.
На рисунке 16 даны графики взаимного влия-
ния redschift и обратно cuminosity distance .

2. Закономерность ߆ోි ߈(ߜ) Остатки от тренда ߆ోි ߈(ߜ)
3. Закономерность ߜි ߈(߆ో) Остатки от тренда ߜි ߈(߆ో)
Рисунок 16. Графики первых двух закономерностей и их остатков первого кластера
r S = 5 9 .9 5 3 6 3 2 3 6
r = 0 . 9 9 99 3 4 6 2
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 0.7 1.4 2.1 2.8 3.4 4.1
0 .0 5
6 24 7.67
1 24 95 .2 8
1 87 42 .9 0
2 49 90 .5 2
3 12 38 .1 3
3 74 85 .7 5 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 0.7 1.4 2.1 2.8 3.4 4.1 -1 84 .16
3 6.31
2 56 .7 7
4 77 .2 4
6 97 .7 1
9 18 .1 8
1 13 8.64 S = 0 .0 12 8 1 90 3
r = 0 . 9 9 97 7 8 9 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 62 47.7 12 495 .3 18 742 .9 24 990 .5 31 238 .1 37 485 .8
0 .0 0
0 .6 9
1 .3 8
2 .0 7
2 .7 6
3 .4 4
4 .1 3 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 62 47.7 12 495 .3 18 742 .9 24 990 .5 31 238 .1 37 485 .8 -0 .23
-0 .18
-0 .13
-0 .09
-0 .04
0 .0 1
0 .0 6

88 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
Из остатков на рисунке 16 видно, что отдель-
ная точка значительно отклоняется от графиков за-
кономерностей относится к сверхновой AT2017hfx
Candidate при красном смещении ߜි ϸ. Но при
факторном анализе такие точки не исключаем – это
дело измерителей.
На рисунке 17 даны графики изменения helio-
centric velocity от двух факторов.


4. Закономерность ު᥄ි ߈(߆ో) Остатки от тренда ު᥄ි ߈(߆ో)
5. Закономе рность ު᥄ි ߈(ߜ) Остатки от тренда ު᥄ි ߈(ߜ)
Рисунок 17. Графики закономерностей heliocentric velocity (km /s) и их остатков

Остатки от модели ު᥄ි ߈(߆ో) четко показы-
вают наличие волновых составляющих.
Обратные зависимости от этих же факторов
показаны на рисунке 18. Из графиков видно, что по-
лупериод колебания, по мере увеличения heliocen-
tric velocity , уменьшается, то есть частота колеба-
тельного возмущения возрастает.


7. Закономерность ߆ోි ߈(ު᥄) Остатки от тренда ߆ోි ߈(ު᥄)

8. Закономерность ߜි ߈(ު᥄) Остатки от тренда ߜි ߈(ު᥄)
Рисунок 18. Графики влияния heliocentric velocity (km /s) первого кластера

Здесь также заметны волновые остатки. Они
показывают, что между некоторыми параметрами
сверхновых наблюдаются высокие уровни адекват-
ности при коэффициентах корреляции более 0.99.
Эти остатки изменяются волнами и поэтому, хотя
имеют всего общий коэффициент корреляции ме-
нее 0.01 (1.00 – 0.99), показывают колебательный S = 2 2 7 2. 16 3 14 6 3 6
r = 0 . 9 9 92 9 1 6 8
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 62 47.7 12 495 .3 18 742 .9 24 990 .5 31 238 .1 37 485 .8
3 .2 4
5 03 08 .8 3
1 00 61 4.41
1 50 92 0.00
2 01 22 5.59
2 51 53 1.17
3 01 83 6.76 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 62 47.7 12 495 .3 18 742 .9 24 990 .5 31 238 .1 37 485 .8
-8 38 7 .5 3
-5 04 2 .2 0
-1 69 6 .8 7
1 64 8.46
4 99 3.80
8 33 9.13
1 16 84 .4 6 S = 3 3 0 7. 0 6 0 4 6 7 5 5
r = 0 . 9 9 84 9 4 2 2
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 0.7 1.4 2.1 2.8 3.4 4.1
3 .2 4
5 03 08 .8 3
1 00 61 4.41
1 50 92 0.00
2 01 22 5.59
2 51 53 1.17
3 01 83 6.76 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 0.7 1.4 2.1 2.8 3.4 4.1
-9 54 9 .7 8
2 46 1.85
1 44 73 .4 8
2 64 85 .1 1
3 84 96 .7 4
5 05 08 .3 6
6 25 19 .9 9 S = 4 6 2 .3 5 7 0 4 4 7 8
r = 0 . 9 9 60 6 7 7 7
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
3.2 50 308 .8 10 061 4.4 15 092 0.0 20 122 5.6 25 153 1.2 30 183 6.8
0 .0 5
6 24 7.67
1 24 95 .2 8
1 87 42 .9 0
2 49 90 .5 2
3 12 38 .1 3
3 74 85 .7 5 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
3.2 50 308 .8 10 061 4.4 15 092 0.0 20 122 5.6 25 153 1.2 30 183 6.8
-2 71 2 .3 4
-1 57 3 .1 6
-4 33 .98
7 05 .1 9
1 84 4.37
2 98 3.55
4 12 2.73 S = 0 .0 6 0 7 9 8 8 9
r = 0 . 9 9 50 3 0 1 5
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
3.2 50 308 .8 10 061 4.4 15 092 0.0 20 122 5.6 25 153 1.2 30 183 6.8
0 .0 0
0 .6 9
1 .3 8
2 .0 7
2 .7 6
3 .4 4
4 .1 3 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
3.2 50 308 .8 10 061 4.4 15 092 0.0 20 122 5.6 25 153 1.2 30 183 6.8 -0 .31
-0 .18
-0 .05
0 .0 8
0 .2 1
0 .3 4
0 .4 7

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 89
характер всей Вселенной. При адекватности мень-
шей 0.99 погрешность измерений параметров
сверхновых пока недостаточна, чтобы уловить вол-
новые закономерности в факторных бинарных от-
ношениях.
Из д анных таблицы 9 видно, что с коэффици-
ентом корреляции не менее 0.99 влияющие пере-
менные располагаются по убыванию рангов так: 1)
ࣳघठ ; 2) द; 3) ऐࣾ; 4) ईटगथ ; 5) ࣴ᥄. Одновременно с та-
кой же адекватностью бинарных отношений зави-
симыми показателями с тановятся параметры сверх-
новых: 1) ईटगथ ; 2) ऐࣾ; 3) द; 4) ࣴ᥄; 5) ࣳघठ .
Таким образом, общеизвестный показатель
красного смещения оказался только на третьем ме-
сте. Однако для доказательства ранжирования зави-
симых показателей необходимо провести фак тор-
ный анализ по всем сверхновым, имеющим количе-
ственные значения показателя красного смещения.
На рисунке 19 приведены закономерности из-
менения трех показателей от влияния влияющей пе-
ременной maximum apparent AB magnitude . Все три
зависимых фактора дали разброс при разных значе-
ниях ߏ౦ౚ౱ и поэтому коэффициент корреляции
стал меньше 0.84.


9. Закономерность ߆ోි ߈(ߏ౦ౚ౱ ) Остатки от тренда ߆ోි ߈(ߏ౦ౚ౱ )

10. Закономерность ު᥄ි ߈(ߏ౦ౚ౱ ) Остатки от тренда ު᥄ි ߈(ߏ౦ౚ౱ )

12. Закономерность ߜි ߈(ߏ౦ౚ౱ ) Остатки от тренда ߜි ߈(ߏ౦ౚ౱ )
Рисунок 19. Графики влияния maximum apparent AB magnitude и остатков второго кластера

Из графиков заметно, что показатели cuminos-
ity distance (Mpc ) и heliocentric velocity (km /s) полу-
чили максимальные значения при оптимуме при-
мерно при ߏ౦ౚ౱ ි Ϻϻ для сверхновой SN2001ke.
Если на границах стоячей волны появятся дру-
гие сверхновые с большими значениями ߏ౦ౚ౱ , то
возможна повторная идентификация модели с пара-
метрами из таблицы 9. Поэтому предложенная ме-
тодология идентификации является принципи-
ально новой для нового направления в науке – аст-
роинформатики .
Рассмотрим подробнее закономерность ߜි
߈(ߏ౦ౚ౱ ) из рисунка 19.
Фактор maximum apparent AB magnitude на
границах стоячей волны изменяется в пределах
11.28 – 23. При этом redschift изменяется в пределах
всего 0 – 0.362.
Поэтому по двухчленному тренду вида, расту-
щему с интенсивностью 10.30667,
ߜි ϸɪϸϻϹϻϿϺ čĠĘ (−ϸɪϸϼϻЁϻϸ ߏ౦ౚ౱ ஻ɪ஽ி஻ு஼ )+
ϻɪϼϼϿЁЀ ߇−ϹϽ ߏ౦ౚ౱ ஻஺ɪ஽஺ீீு (9)
получили закон экспоненциальной гибели и
преобладающий закон показательного роста. Тогда
получается, что на границах стоячей волны нет
сверхновых с высокими redschift .
Из третьего кластера выдел иv (hbc / 20) тренд
ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ). S = 12 7 .7 9 0 6 0 16 1
r = 0 . 8 3 89 1 2 8 0
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
10 .1 12 .5 14 .8 17 .1 19 .5 21 .8 24 .2
0 .3 0
3 65 .2 2
7 30 .1 3
1 09 5.05
1 45 9.97
1 82 4.88
2 18 9.80 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
10 .1 12 .5 14 .8 17 .1 19 .5 21 .8 24 .2 -4 44 .31
-1 95 .17
5 3.97
3 03 .1 0
5 52 .2 4
8 01 .3 7
1 05 0.51 S = 6 9 8 6. 8 5 3 9 8 6 2 3
r = 0 . 8 19 8 2 4 9 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
10 .1 12 .5 14 .8 17 .1 19 .5 21 .8 24 .2 3 0.00
1 64 83 .3 3
3 29 36 .6 7
4 93 90 .0 0
6 58 43 .3 3
8 22 96 .6 7
9 87 50 .0 0 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
10 .1 12 .5 14 .8 17 .1 19 .5 21 .8 24 .2
-2 46 9 9.77
-1 20 5 0.39
5 99 .0 0
1 32 48 .3 8
2 58 97 .7 7
3 85 47 .1 5
5 11 96 .5 4 S = 0 .0 2 6 7 8 8 6 8
r = 0 . 7 9 95 4 6 3 6
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
10 .1 12 .5 14 .8 17 .1 19 .5 21 .8 24 .2
0 .0 0
0 .0 7
0 .1 3
0 .2 0
0 .2 7
0 .3 3
0 .4 0 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
10 .1 12 .5 14 .8 17 .1 19 .5 21 .8 24 .2 -0 .17
-0 .11
-0 .04
0 .0 2
0 .0 8
0 .1 5
0 .2 1

90 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
11. Закономерность ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ) Остатки от тренда ߎߖ ි ߈(ީߜߋ )
Рисунок 20. Тренд влияния переменной ީߜߋ на показатель ީߎߖ и остатки в третьем кластере

Сравнение показывает, что коэффициент кор-
реляции 0.8071 тренда на рисунке 20 меньше 0.8177
на рисунке 7 волновой функции. Это факт еще раз
подтверждает гипотезу о волновой природе белой
полосы стоячей волны.
На первом месте (рис. 21) в третьем кластере
имеется формула ީߎߖ ි ߈(޾౬౤౲ ).
Закономерность ީߎߖ ි ߈(޾౬౤౲ ) Остатки от тренда ީߜߋ ි ߈(޾౬౤౲ )

6. Закономерность ޾౬౤౲ ි ߈(ީߎߖ ) Остатки от тренда ޾౬౤౲ ි ߈(ީߎߖ )
Рисунок 21. Взаимное влияние altitude и Sky Brightness in V из третьего кластера

Здесь также видно, что остатки от формул вза-
имного влияния двух факторов имеют колебатель-
ный характер изменения. При этом волны имеют
разные периоды.
Интересные графики (рис. 22) наблюдаются от
влияния координат звездного неба.

16. Закономерность ޾౬౤౲ ි ߈(ީߜߋ ) Остатки от тренда ޾౬౤౲ ි ߈(ީߜߋ ) S = 13 .3 1 18 15 7 9
r = 0 . 8 0 71 4 3 5 8
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -5 3.4 5
-3 5.6 7
-1 7.8 9
-0 .10
1 7.68
3 5.46
5 3.24 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -2 8.5 9
-1 7.5 5
-6 .51
4 .5 3
1 5.57
2 6.61
3 7.65 S = 0 .0 0 18 9 6 2 2
r = 0 . 9 9 99 6 9 7 9
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 8.1 16 .3 24 .4 32 .5 40 .6 48 .8 2 0.45
2 0.60
2 0.76
2 0.91
2 1.06
2 1.21
2 1.37 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 8.1 16 .3 24 .4 32 .5 40 .6 48 .8 -0 .01
-0 .01
-0 .00
-0 .00
0 .0 0
0 .0 0
0 .0 1 S = 1. 112 2 5 3 3 2
r = 0 . 9 9 60 6 4 6 8
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
20 .5 20 .6 20 .8 20 .9 21 .1 21 .2 21 .4
0 .0 2
8 .1 4
1 6.27
2 4.39
3 2.52
4 0.64
4 8.77 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
20 .5 20 .6 20 .8 20 .9 21 .1 21 .2 21 .4 -4 .20
-3 .14
-2 .07
-1 .00
0 .0 7
1 .1 3
2 .2 0 S = 0 .19 2 8 0 6 3 5
r = 0 . 6 12 6 5 8 7 9
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 2 0.45
2 0.60
2 0.76
2 0.91
2 1.06
2 1.21
2 1.37 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 65 .9 13 1.9 19 7.8 26 3.8 32 9.7 39 5.7 -0 .38
-0 .25
-0 .11
0 .0 2
0 .1 5
0 .2 8
0 .4 2

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 91

17. Закономерность ީߜߋ ි ߈(ީߎߖ ) Остатки от тренда ީߜߋ ි ߈(ީߎߖ )
Рисунок 22. Графики закономерностей влияния ީߜߋ на ީߎߖ и их остатков третьего кластера

Закономерность ޾౬౤౲ ි ߈(ީߜߋ ) получила раз-
рыв по оси абсцисс. Мы не нашли подходящую Z-
образную функцию ީߜߋ ි ߈(ީߎߖ ), остатки имеют
весьма своеобразный характер.
На рисунке 23 показаны графики четвертого
кластера изменения показателя ߏ౦ౚ౱ .


13. Закономерность ߏ౦ౚ౱ ි ߈(߆ో) Остатки от тренда ߏ౦ౚ౱ ි ߈(߆ో)
14. Закономерность ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ު᥄) Остатки от тренда ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ު᥄)
15. Закономерность ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ߜ) Остатки от тренда ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ߜ)
Рисунок 23. Изменения показателя maximum apparent AB magnitude в четвертом кластере

Все закономерности этого кластера имеют
одинаковый характер: в начале абсциссы у остатков
наблюдается резкое снижение дисперсии.
Закономерность ߏ౦ౚ౱ ි ߈(߆ో) определяется
формулой вида
ߏ౦ౚ౱ ි ϹϹ ɪϻЀϹЀϼ čĠĘ ෱ϸɪϹϿϹϸϹ ߆ో஺ɪ஻ு௃ாி ෵+
+ϼɪϿϼϸϹϻ ߇−Ϲϸ ߆ో஻ீɪ஺ீு஻ூ čĠĘ (−ϹϹ ɪЁϻϾϹϽ ߆ో஺ɪ஽஼ி஻஽ ). (10)

Здесь показатель по первому члену изменяется
по закону экспоненциального роста, к которому
прибавляется биотехнический закон [7] стрессо-
вого возбужден ия сверхновых. S = 8 3 .0 7 17 11 5 2
r = 0 . 6 0 26 9 9 9 5
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
-5 3.4 -3 5.7 -1 7.9 -0 .1 17 .7 35 .5 53 .2
0 .0 1
6 5.95
1 31 .8 9
1 97 .8 3
2 63 .7 7
3 29 .7 1
3 95 .6 5 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
-5 3.4 -3 5.7 -1 7.9 -0 .1 17 .7 35 .5 53 .2 -3 01 .20
-2 14 .46
-1 27 .73
-4 0.9 9
4 5.74
1 32 .4 8
2 19 .2 1 S = 1. 30 1 2 0 62 6
r = 0 . 7 0 117 7 7 1
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.3 36 5.2 73 0.1 10 95.1 14 60.0 18 24.9 21 89.8 1 0.11
1 2.45
1 4.80
1 7.14
1 9.48
2 1.83
2 4.17 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.3 36 5.2 73 0.1 10 95.1 14 60.0 18 24.9 21 89.8 -5 .03
-3 .40
-1 .77
-0 .14
1 .4 9
3 .1 2
4 .7 5 S = 1. 30 9 4 2 9 8 2
r = 0 . 6 9 40 4 7 8 2
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
30 .0 16 483 .3 32 936 .7 49 390 .0 65 843 .3 82 296 .7 98 750 .0 1 0.11
1 2.45
1 4.80
1 7.14
1 9.48
2 1.83
2 4.17 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
30 .0 16 483 .3 32 936 .7 49 390 .0 65 843 .3 82 296 .7 98 750 .0 -5 .20
-3 .56
-1 .92
-0 .28
1 .3 7
3 .0 1
4 .6 5 S = 1. 37 1 3 9 08 9
r = 0 . 6 5 68 7 9 8 0
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 0.1 0.1 0.2 0.3 0.3 0.4 1 0.11
1 2.45
1 4.80
1 7.14
1 9.48
2 1.83
2 4.17 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.0 0.1 0.1 0.2 0.3 0.3 0.4 -5 .46
-3 .26
-1 .06
1 .1 4
3 .3 4
5 .5 4
7 .7 4

92 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
Из данных таблицы 9 видно, что для функции
ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ު᥄) наблюдается второй член в виде по-
казательного закона. Тогда получается формула
вида
ߏ౦ౚ౱ ි ЁɪЁЀϽϸϻ čĠĘ ෱ϽɪϼϿϾϽϼ ߇−Ͽު᥄஺ɪ௃ீீா஻ ෵+
+ϹɪϽϺϺϽϺ ު᥄஺ɪ஻ுி஼ி ɪ (11 )
Аналогично закономерность ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ߜ) получает вид формулы
ߏ౦ౚ౱ ි Ϲϼ ɪϺϺϿϸϸ čĠĘ (−ϽɪЀϸϽϺϺ ߜ)+
+ϽϺ ɪϾϾЀϽϺ ߜ஺ɪீ஽ி஼ூ čĠĘ (−ϸɪЀϼϺϻϺ ߜ). (12)

Заметим, что все тренды по данным таблицы 9
подчиняются общей формуле (8).
На рисунке 24 даны графики фактора ޵౦ౚ౱ –
maximum absolute AB magnitude .

18. Закономерность ޵౦ౚ౱ ි ߈(߆ో) Остатки от тренда ޵౦ౚ౱ ි ߈(߆ో)

19. Закономерность ޵౦ౚ౱ ි ߈(ު᥄) Остатки от тренда ޵౦ౚ౱ ි ߈(ު᥄)
Рисунок 24. Изменения показателя maximum absolute AB magnitude в четвертом кластере

Здесь второй член формулы вычитается из пер-
вого. Распределения остатков происходят с пере-
менной дисперсией.
По предлагаемой методологии можно пр ово-
дить факторный анализ у множества параметров
любой изучаемой системы, в статье системы сверх-
новых на границах стоячей волны.

10. Заключение
В цельной Вселенной, как в единой системе,
все космические объекты взаимно влияют друг на
друга и это позволяет рассматривать все бинарные
отношения между их измеренными параметрами. В
каталоге [1] приводятся сверхновые, и он непре-
рывно обновляется. Это позволяет проводить ите-
рационное моделирование предложенным нами ме-
тодом идентификации [3 -10] бинарных отношений
у выбранных количественных параметров. Такой
факторный анализ позволяет выявить сильные по
уровню адекватности закономерности, причем фак-
торы с наиболее сильными связями могут оказаться
совершенно другими, чем это приведено в [2].
В данной статье нас заин тересовало множе-
ство сверхновых, имеющих значения красного сме-
щения, причем как положительные и нулевые, так
и отрицательные значения.
Из 45909 сверхновых [1] осталось 18678 звезд,
имеющих хотя бы одно значение красного смеще-
ния, и по ним взаимное влияние параметров ީߎߖ –
altitude (B0) и ީߜߋ – azimuth (B0) дало пустую от
звезд на звездном небе полосу волнообразной
формы. Эта почти беззвездная полоса ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ )
образовалась в виде косинусоиды (она лучше моде-
лируется, чем синусоида) среди 17087 сверхновых
(у 18678 – 17087 = 1591 звезды не было значений
небесных координат). Наиболее удобным в матема-
тическом анализе оказалась искомая зависимость
ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ), которая дала 52 волно вых составляю-
щих. Эта пустая (белая на рисунке с распределе-
нием звезд) полоса не что иное, как результат вли-
яния темной энергии и темной материи (а также ви-
димой энергии) на те сверхновые (вне зависимости
от их типа), которые имеют значения красного сме-
щен ия. Остальные 25276 сверхновые без значений
красного смещения подпадают под очень слабое
влияние темной материи или темной энергии, на
них преимущественно влияет только видимая мате-
рия.
При этом видимая и темная материя, а также и
темная энергия, наиболее сильное влияние на
сверхновые с красным смещением оказывают на S = 1. 31 3 6 14 3 9
r = 0 . 5 9 62 4 5 5 4
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.3 36 5.2 73 0.1 10 95.1 14 60.0 18 24.9 21 89.8 -2 4.2 4
-2 1.7 6
-1 9.2 8
-1 6.8 0
-1 4.3 2
-1 1.8 4
-9 .36 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
0.3 36 5.2 73 0.1 10 95.1 14 60.0 18 24.9 21 89.8 -5 .20
-3 .54
-1 .87
-0 .21
1 .4 6
3 .1 2
4 .7 8 S = 1. 32 8 6 7 7 13
r = 0 . 5 8 17 2 8 9 8
X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
30 .0 16 483 .3 32 936 .7 49 390 .0 65 843 .3 82 296 .7 98 750 .0 -2 4.2 4
-2 1.7 6
-1 9.2 8
-1 6.8 0
-1 4.3 2
-1 1.8 4
-9 .36 X Axis (units)
Y A x is (u n it s )
30 .0 16 483 .3 32 936 .7 49 390 .0 65 843 .3 82 296 .7 98 750 .0 -5 .20
-3 .55
-1 .91
-0 .26
1 .3 8
3 .0 2
4 .6 7

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 93
верхней и нижней границах стоячей волны. Азимут
изменяется от 0 до 360 0, а угловая высота лежит в
пределах от -45 до +45 0. Таким образом, это та часть
звездного неба, на которой простирается с тоячая
волна. Все три силы действуют одновременно, од-
нако какое -то воздействие в части Вселенной имеет
преимущественный характер: темная энергия рас-
ширяет, темная материя сжимает, а видимая мате-
рия действует нейтрально.
По характеру изменения амплитуды сущ е-
ствуют четыре вида колебаний угловой высоты: 1)
конечномерный вейвлет с амплитудой по биотех-
ническому закону [7]; 2) бесконечномерный
вейвлет по закону экспоненциального роста; 3) бес-
конечномерный вейвлет по закону экспоненциаль-
ной гибели; 4) неопределенн ый по пределу измене-
ния угловой высоты вейвлет по показательному за-
кону. Для стоячей полосы 52 колебания
распределены по трем группам, каждая группа по-
казывает преимущественное влияния темной энер-
гии, темной материи или видимой материи (три
силы существуют одновременно, но влияют по -раз-
ному):
1) период колебания постоянный на всем ази-
муте при параметре модели ߃ிි ߅ߑߐߕߖ , то это
нейтральное влияние видимой материи (слабое
влияние темной материи и энергии);
2) темная энергия, как известно [2], расширяет
пространство, к этой группе преимущественно от-
носятся колебания с нарастающим периодом +߃ீ
при азимуте от 0 до 360 0;
3) темная материя сжимает видимую материю,
сюда следует отнести колебания с уменьшающимся
периодом −߃ீ (слабое влияние видимой материи и
темной энергии).
Чем больше величина красного смещения у
сверхновой, тем больше влияние на это красное
смещение темной энергии, и она растягивает про-
странство Вселенной. Как оказалось, на полосу сто-
ячей волны наиболее активно влияет темная энер-
гия, на ч то показывают первые шесть из 52 волн
возмущения. Мы принимаем Вселенную как колеб-
лющуюся цельную систему, в которой наиболее
ярко проявляются асимметричные вейвлеты с пере-
менными амплитудой и периодом колебаний.
В общем случае все вейвлеты разделяются на
два множества: а) бесконечномерные вейвлеты ,
когда при изменении переменной от 0 до с поло-
вина амплитуды изменяется по экспоненциальному
закону (роста или спада) или по закону показатель-
ного роста; б) конечномерные вейвлеты , когда по-
ловина амплитуды измен яется по биотехническому
закону стрессового возбуждения [7] и имеет гра-
ницы изменения влияющей переменной. При этом
слово «биотехнический» подходит и к космиче-
ским объектам, так как жизнь есть космическое яв-
ление (В.И. Вернадский). Оказалось, что влияние
темной энергии на растаскивание сверхновых с
красным смещением вдоль оси азимута оказывает
по шести из 52 первым колебаниям.
Всего по влиянию темной энергии образова-
лось 19 вейвлетов. Параметр модели ߃ிౢ определяет
полупериод колебания при условии ީߜߋ ි ϸ. Пер-
вое колебание получило начальный полупериод -
41.86065 0 с отрицательным знаком при высокой по-
ловине амплитуды 152265.15 0. При этом у первого
колебания амплитуда резко убывает, а у второго ко-
лебания – медленно нарастает с увеличением ази-
мута. Третье колебание в виде конечномерного
вейвлета получило максимальный период колеба-
ния в 2 × 138.54583 ≈ 277 0 по азимуту. Минималь-
ный полупериод 31 -го колебания равен 0.48598 0.
Влияние темной материи проявляется только
через конечномерные вейвлеты. Этот факт указы-
вает на то, что темная материя расположена внутри
нашей Вселенной, по -видимому, неравномерно
преимущественно в каких -то её обл астях. А беско-
нечномерные вейвлеты показывают, что темная
энергия имеет влияние и вне нашей Вселенной.
Из графиков на рисунке 8 видно, что асиммет-
ричные колебания вейвлетов №№8, 13, 19, 24 и 49
имеют четко очерченные границы интервалов ази-
мута. Эти колеба тельные возмущения четко лока-
лизованы на небесной сфере. Мы полагаем, что
проведение измерений в этих локальных зонах
небесного свода позволит, например, в интервале
изменения азимута четвертого вейвлета по рисунку
7, определить влияние темной энергии. А п о изме-
рениям в зоне восьмого вейвлета по рисунку 8
можно будет экспериментально доказать влияние
темной материи на соответствующую группу
сверхновых.
Мы доказали, что стоячая волна в виде белой
полосы с крапинками некоторых сверхновых явля-
ется преимуществ енно результатом разъединения
двух массивов звезд от действия темной энергии.
При этом, по -видимому, в ходе эволюции Вселен-
ной эта белая полоса расширялась и в дальнейшем,
по -видимому, будет медленно расширяться.
По данным таблицы 3 насчитывается 19 коле-
баний с постоянным полупериодом. Это постоян-
ство, как нам представляется, возникает из -за отно-
сительно малого влияния темной энергии и темной
материи. Нейтральное влияние темной энергии и
темной материи проявляется через восемь беско-
нечномерных и 11 конечно мерных вейвлетов. Из
последних колебания 16 и 21 изменяют амплитуду
высоты по показательному закону, они являются
неопределенными по пределу изменения.
Колебательная адаптация на верхней границе
стоячей волны отличается от поведения всей белой
полосы с дву мя границами. Здесь меньше волн от
темной энергии. В сравнении с верхней границей,
когда первый вейвлет по модели (6) показывал вли-
яние темной энергии, в модели (7) нижней границы
стоячей волны первый вейвлет характеризует влия-
ние темной материи. Таким обр азом, погрешность
измерений азимута и угловой высоты так мала, что
позволяет выявлять более 50 асимметричных коле-
баний. В дальнейшем по приведенным в таблицах
1-5 параметрам можно проводить эвристическую
идентификацию расположения отдельных групп
сверхновы х. Может оказаться, такой обратный эв-
ристический анализ, как доказательство физиче-
ского существования влияния трех сил, приведет к

94 American Scientific Journal № ( 21 ) / 201 8
новым открытиям в строении и поведении Вселен-
ной и её отдельных частей.
Белая полоса на звездном небе в виде стоячей
волны и меет волновое взаимодействие при влия-
нии азимута на угловую высоту. Теперь выясним,
как же соотносятся девять количественно измерен-
ных параметров 331 сверхновой друг с другом? Для
этого провели факторный анализ девяти парамет-
ров сверхновых, расположенных н а границах стоя-
чей волны.
Коэффициент коррелятивной вариации , то
есть мера функциональной связи между парамет-
рами системы, равен 0.3834. Как влияющая пере-
менная на первом месте находится параметр ߆ో –
cuminosity distance (Mpc ). На втором месте ު᥄ – he-
liocentric velocity (km /s) и на третьем ߏ౦ౚ౱ – maxi-
mum apparent AB magnitude . Одновременно эти же
девять факторов являются зависимыми показате-
лями: на первом месте находится ު᥄ – heliocentric
velocity (km /s), на втором ߆ో – cuminosity distance
(Mpc ), и на третьем ߜ – redschift . По сравнению с [2]
красное смещение как показатель занимает в таб-
лице 7 только третье место.
Сильная адекватность проявляется при коэф-
фициенте корреляции ߔ≥ ϸɪϿ. В интервале ϸɪϽ≤
ߔ< ϸɪϿ факторная связь имеет среднюю адекват-
ность. Всего в таблице 8 имеются 13 сильных зако-
номерностей бинарных отношений, что составляет
16.05%. Сильных и средних по адекватности 19
формул по доле в 23.46%. Из данных таблицы 8
видны четыре кластера.
Полный первый кластер образован взаимным
влияние м трех факторов: ߜ – redschift , ު᥄ – heliocen-
tric velocity (km /s) и ߆ో – cuminosity distance (Mpc ).
Эта группа факторов почти симметрична по пря-
мым и обратным связям между ними с коэффици-
ентами корреляции более 0.99. Второй односторон-
ний кластер показывает влияние ߏ౦ౚ౱ – maximum
apparent AB magnitude на три зависимых показа-
теля: ߜ – redschift , ު᥄ – heliocentric velocity (km /s) и
߆ో – cuminosity distance (Mpc ). Третий неполный
кластер показывает взаимную связь меду тремя
факторами: ީߎߖ – altitude (degress ), ީߜߋ – azimuth
(degress ) и ޾౬౤౲ – Sky Brightness in V (Mags per-
arcsecond ^2). Ранее исследованная вейвлет анали-
зом зависимость ީߎߖ ි ߈(ީߜߋ ) имеет коэффициент
корреляции 0.8071. Наиболее высокую адекват-
ность по коэффициенту корреляции 1.0000 имеет
связь ईटगथ ි ߈(ީߎߖ ). Её нужно будет исследовать
более подробно. Недоста ющим по адекватности
звеном в кластере является закономерность ީߜߋ ි
߈(޾౬౤౲ ), на которую также нужно будет обратить
более детальное внимание. Четвертый неполный
кластер влияния трех параметров ( ߜ – redschift , ު᥄
– heliocentric velocity (km /s) и ߆ో – cuminosity dis-
tance (Mpc )) на два показателя ( ߏ౦ౚ౱ – maximum
apparent AB magnitude и ޵౦ౚ౱ – maximum absolute
AB magnitude ). Здесь недостает закономерности
޵౦ౚ౱ ි ߈(ߜ) высокой адекватности. Заметим
также, что формула ߏ౦ౚ౱ ි ߈(ߜ) имеет к оэффици-
ент корреляции 0.6569, а тренд ߏ౦ౚ౱ ි ߈(߆ో) полу-
чает большее значение 0.7012.
Волновые остатки показывают, что между не-
которыми параметрами сверхновых наблюдаются
высокие уровни адекватности при коэффициентах
корреляции более 0.99. Эти остатки изменяются
также волнами и поэтому, хотя имеют всего общий
коэффициент корреляции менее 0.01 (1.00 – 0.99),
показывают колебательный характер всей Вселен-
ной. При адекватности меньшей 0.99 погрешность
измерений параметров сверхновых пока недоста-
точна, чтобы уловить волновые закономерности в
факторных бинарных отношениях.
Из данных таблицы 9 видно, что с коэффици-
ентом корреляции не менее 0.99 влияющие пере-
менные располагаются по убыванию рангов так: 1)
ީߎߖ ; 2) ߜ; 3) ߆ో; 4) ޾౬౤౲ ; 5) ު᥄. Одновременн о с такой
же адекватностью бинарных отношений зависи-
мыми показателями становятся параметры сверх-
новых: 1) ޾౬౤౲ ; 2) ߆ో; 3) ߜ; 4) ު᥄; 5) ީߎߖ . Таким об-
разом, общеизвестный показатель красного смеще-
ния оказался только на третьем месте. Однако для
до казательства ранжирования зависимых показате-
лей необходимо провести факторный анализ по
всем сверхновым, имеющим количественные зна-
чения показателя красного смещения.
Если на границах стоячей волны появятся дру-
гие сверхновые с большими значениями ߏ౦ౚ౱ , то
возможна повторная идентификация модели с пара-
метрами из таблицы 9. Поэтому предложенная ме-
тодология идентификации является принципи-
ально новой, а также итерационной по мере напол-
нения каталога [1], для нового направления науки –
астроинформатика .

References
[1] J. Guillochan, J. Parrent, L.Z. Kelley, R.
Margutti. Open Catalog for Supernova Data .
https://sne.space/ . The Astrophysical Journal, Volume
835, Issue 1, article id. 64, 15 pp. (2017). Doi:
10.3847/1538 -4357/835/1/64.
[2] Adam G. Riess and etc. Type Ia Supernova
Discoveries at z > 1 From the Hubble Space Telescope:
Evidence for Past Deceleration and Constraints on
Dark Energy Evolution. To Appear in the Astrophysi-
cal Journal, June 2004. 04025 12v2.pdf. Reiss_etal -Hiz -
SneIa.pdf. 2004_Type Ia Supernova Discov... on Dark
Energy Evolution_web.pdf.
[3] P.M. Mazurkin, Asymmetric Wavelet Signal
of Gravitational Waves. Applied Mathematics and
Physics , vol. 2, no. 4 (2014): 128 -134. doi:
10.12691/amp -2-4-2.
[4] P.M. Mazurkin. Identification of wave regular-
ities according to statistical data of parameters of 24
pulsars. 2016. 15 р. Doi 10.18411/d -2016 -156.
[5] P.M. Mazurkin. Bubbles apparent magnitudes
Messier objects. 2016. 6 р. Doi 10.18411/d -2016 -157.
[6] P.M. Mazurkin. Stable Laws and the Number
of Ordinary. Applied Mathematics and Physics , vol. 2,
no. 2 (2014): 27 -32. doi: 10.12691/amp -2-2-1.
[7] P.M. Mazurkin. Method of identification. In-
ternational Multidisciplinary Scientific G eoConfer-
ence, Geology and Mining Ecology Management ,
SGEM, 2014, 1(6), pp. 427 -434. https ://www .sco-
pus .com /inward /record .uri ?eid =2 -s2.0 -

American Scientific Journal № (21 ) / 201 8 95
84946541076& partnerID =40& md 5=72 a3fcce 31 b20 f2
e63 e4f23 e9a8a40 e3
[8] P.M. Mazurkin. Wavelet Analysis Statistical
Data. Advances in Sciences and Humanities . Vol. 1,
No. 2, 2015, pp. 30 -44. doi:
10.11648/j.ash.20150102.11.
[9] P.M. Mazurkin. Invarian ts of the Hilbert
Transform for 23 -Hilbert Problem, Advances in Sci-
ences and Humanities. Vol. 1, No. 1, 2015, pp. 1-12.
doi: 10.11648/j.ash.20150101.11.
[10] P.M. Mazurkin. The Invariants of the Hilbert
Transformation for Wavelet Analysis of Tabular Data.
American Journal of Data Mining and Knowledge Dis-
covery. Vol. 1, N. 1, 12, 2016. http ://www .sciencepub-
lishinggroup .com /journal /paperinf o?jour-
nalid =603& doi =10.11648/ j.ajdmkd .20160101.14 .
[11] Mazurkin P.M. (2018) Standing Wave Angu-
lar Height of the Location Of 17088 Supernovae from
Azimuth according to Open Catalog for Supernova
Data as a Result of the Influence of Visible and Dark
Matter, Dark Energy. SF J Astrophysics 1:3. (Volume
1, Issue 3, page 1 of 32.)
[12] Mazurkin P.M. (2018) Asymmetric wavelet
signals of the cosmological redshift. SF J Astrophyzics
1:4. 8 p.
[13] Mazurkin P.M. (2018) Oscillatory adaptation
of redshift and module o f distance in group of 186 su-
pernew MLCS2k2. SF J Astrophyzics 1:4. 19 p.