Американский Научный Журнал ОЦЕНКА ТОЛЩИНЫ ПОДСЛОЯ ОБЪЕМНОЙ КОНДЕНСАЦИИ ВНУТРИ ЛАМИНАРНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ПРИ ОХЛАЖДЕНИИ ВЛАЖНОГО ВОЗДУХА (35-40)

Предложен метод определения толщины подслоя объемной конденсации пара из охлаждаемого влажного воздуха внутри ламинарного пограничного слоя. С использованием предположения о существовании вне подслоя объемной конденсации тройной аналогии процессов переноса импульса, энтальпии и массы получены зависимости для изменений скорости, температуры и плотности пара в направлении нормальном к охлаждающей поверхности. Предложен метод оценки расстояния от стенки, при котором начинается конденсация пара из влажного воздуха. Приведен пример расчета этой координаты. Сформулированы условия, при которых возможно возникновение явления объемной конденсации. Скачать в формате PDF
American Scientific Journal № ( 38) / 2020 35

ТЕХНИЧЕСКИЕ НАУКИ

ОЦЕНКА ТОЛЩИНЫ ПОД СЛОЯ ОБЪЕМНОЙ КОНДЕН САЦИИ ВНУТРИ ЛАМИНАР НОГО
ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ ПР И ОХЛАЖДЕНИИ ВЛАЖНОГ О ВОЗДУХА

Ле вин А.Б .
Московский государственный тех нический университет им. Н.Э. Баумана,
Мытищинский филиал, кандидат технических наук , доцент
Лопатников М.В.
Московский государственный технический университет им. Н.Э. Баумана,
Мытищинский филиал, кандидат технически х наук , доцент
Хроменко А. В .,
Московс кий государственный технический университет им. Н.Э. Баумана,
Мытищинский филиал , кандидат технических наук , доцент

ESTIMATION OF THE TH ICKNESS OF THE VOLUM E CONDENSATION SUB LAYER INSIDE
THE LAMINAR BOUNDARY LAYER DU RING COOLING OF HUMID AIR

Levin A.B.
Ba uman Moscow State Technical University,
Mytischi Branch,
associate professor , PhD
Lopatnikov M.V.
Bauman Moscow State Technical University,
Mytischi Branch,
associate professor , PhD
Khromen ko A.V.
Bauman Moscow State Technical University,
Mytischi Branch,
associate professor , PhD

Аннотация. Предложен метод определения толщины под слоя объемной конденсации пара из
охлаждаемого влажного воздуха внутри ламинарного пограничного слоя. С использованием
предположения о сущес твовании вне по дслоя объемной конденсации тройной аналогии процессов
перено са импульса, энтальпии и массы получены зависимости для изменений скорости, температуры и
плотности пара в направлении нормальном к охлаждающей поверхности. Предложен метод оценки
расстояния от стенки, при которо м начинает ся конденсация пара из влажного во здуха. Приведен пример
расчета этой координаты. Сформулированы условия , при которых возможно возник новение явлени я
объемной конденсации.
Abstract. A method for determin ation the thi ckness of the volume vapor condensation sub layer from the
cooled humid air inside the laminar boundary layer is proposed. Using the assumption that there is a triple analogy
of the processes of momentum , enthalpy, and mass transfer outside the sub layer of the volume condensation,
dependences for changes of the velocity, temperature and density of the steam in the direction normal to the cooling
surface are obtained . A method for estimating the distance from the wall at which vapor condensation from moist
air begins is proposed . An example of calcu lating this coordinate is given. The conditions under which the
phenomenon of volume condensation occurs are formulated.
Ключевые слова: влажный воздух, осушение воздуха, объемная конденсация, ламинарный
пограничный слой.
Keyw ords: humid air, air drainage, volume condensation, laminar boundary layer .

1. Введение
Охлаждение влажного воздуха широко
используется в сам ых различных системах
кондиционирования в промышленных , жилых и
общественных зданиях, в грузовом и пас сажирском
транспорте, в холодильной техник е, а также во
многих иных технологиях. Расчет и
проектирование необходимых для этих технологий
теплообменных аппаратов часто выполняется без
учета наличия в атмосферном воздухе водяного
пара. Это обстоятельство обы чно не вносит
заметной погрешности в резул ьтаты расчетов,
потому что даже в очень влажном атмосферном
воздухе содержится не более 50 г водяного пара на
1 кг сухого воздуха. Теплофизические свойства
такой смеси практически не отличаются от свойств
возду ха. Однако дело обстоит таким образом
только д о тех пор, пока температура влажного
воздуха не понижена до температуры насыщения
вод яного пара. Если это прои зошло , начинается
конденсация пара , и при дальнейшем охлаждении
влагосодержание должно определяться как сумма
капельной ( водяной туман) или криста ллической
влаги ( ледяной туман, изморозь) и собственно пара,

36 American Scientific Journal № ( 38) / 2020
плотность и парциальное давление которого
однозначно определяется температурой воздуха.
Это явление хорошо известно и описано [1, 2 ].
Авторам также в сво е время довелось участвовать в
эксперимент ах, в которых фиксировалось
образование тумана и инея при охлаждении
влажного воздуха и исследовался тепло - и
массобмен в этих условиях [3].
Изменение плотности пара по нормали к
обтекаемой поверхности в этом случ ае
существенно отличается от аналогичного
изменения при отсутстви и объемной конденсации,
и аналогия тепло обмена и массобмен а нарушается.
Общепринятых методик расчета тепло - и
массообмена в таких условиях не пр едложено. В
некоторых случаях, особенно если ох лаждение
влажного воздуха осуществляется с целью его
осушения, учитывать эффект объемной
конденсации водяного пара настоятельно
необходимо .
Процесс туманообразования формируется не
только гидродинамическими и
термодинамическими параметрами – скоростью
тече ния, формой и размерами поверхности,
темпе ратурой стенки, температурой и
парциальным давлени ем пара в потоке, но и
другими обстоятельствами, часто трудно
определяемыми . К ним относятся наличие,
концентрация, размер и смачиваемость первичных
центров конденс ации, наличие или отсутствие у
них электри ческого заряда и ориентация
поверхности относительно вектора земного
тяготения. Поэтому м ассовый поток
конденсированной влаги определяется кроме
законов диффузии газов также ины ми законами и
обстоятельствами.
Очеви дно, что пограничный слой следует
разделят ь на две области – область охлаждения и
область объемной конденсации. В некоторых
случаях придется выделять внутри последней д ве
подобласти – область водяного тумана и область
ледяного тумана.
В настоящей работе п редлагается способ
опред еления координаты границы области
объемной конденсации.
2. Допущения и методы
Рассм атривается наиболее просто й случа й –
вынужденно е течени е влажного воздуха в
ламинарном пограничном слое около поверхности
с температурой меньшей , чем температур а
насыщения пара на внешней гр анице пограничного
слоя.
В предлагаемой вниманию читателя работе
принимается, что в большинстве важных для
инженерной практики случаев можно без заметных
погрешностей считать влажный воздух
подчиняющейся закону Даль тона смесь ю двух
идеальных газов – сухого воздуха и водяного пара .
Задача решается в предположении
существования тройной аналогии хотя бы в части
пограничного слоя . Это положение состоит в
утверждении подобия полей скорости,
температуры и концентрации там , где аналогия
осуществл яется .
Для целей настоящего исследования в ыбрано
простейше е представлени е профилей параметров
течения (с корости, температуры и плотности
водяного пара ) в форме полинома трет ьей степени,
удовлетворяющего трем условиям , составляющим
содержание определения понятия пограничный
слой :
1. значени е параметра у самой стенки равно
его значению для самой стенки ⥡= ╽ , ⥟= ⥟ⷵ;
2. значени е параметра на внешней границе
пограничного слоя равно его значению для
невозмущенного потока
⥡= ╾⏬⥟= ⥟ⷁ ;
3. на внешней границе пограничного слоя
про изводная от параметра по нормал и к обтекаемой
поверхности равна 0,
⥡= ╾⏬⧽⥟ ␋⧽⥡= ╽⏯
В случае ламинарного пограничного слоя эти
профили выражаются одинаковой зависимостью
[4]:
⥟= (╾⏬▂⥡−╽⏬▂⥡ⵂ) (1)
Ниже приво дятся з начения переменных в (1)
для гидрод инамического, теплового и
диффузионного слоя .
Гидродинамический слой:
⥟= ⥞␋⥞ⷁ ␍ относительная скорость;
⥡= ⥠␋⧧ – относительная координата.
Тепловой пограничный слой:
⥟= (⥛−⥛ⷵ)␋(⥛ⷁ−⥛ⷵ) – относ ительная
избыточная температура;
⥡= ⥠␋⧧ⷘ – относительная координата.
Диффузионный пограничный слой:
⥟= (⧴−⧴ⷵ)␋(⧴ⷁ−⧴ⷵ) – относительная
плотность пара ;
⥡= ⥠␋⧧ⷈ – относительная координата .
Индекс ∞ относит величину к внешней
границ е пограничного слоя, индекс w – к
неподвиж ной поверхности.
Другие обозначения :
w – скорость , м/с;
t – температура, оС;
⧴ – плотность пара, кг/м 3;
y – текущая координата, м;
⧧⏬⧧ⷘ⏬⧧ⷈ – толщина гидродинамического,
теплового и диффузионного погр аничного слоя
соответственно, м.
Для данн ого сечения потока толщина
гидродинамического пограничного слоя
определяется конкретными условиями
однозначности. Так , для обтекания пластины [4]
⧧≈ ▁⏬▃▁ ▹⤹␋⾰Re ⷐ ⸺ , где L – расстояние от передней
кромки пластин ы до рассматриваемого сечения.
Для иных г еометрий также имеются расчетные
и/или экспериментальные данные.
Соотношение между толщинами
гидродинамического и теплового пограничных

American Scientific Journal № ( 38) / 2020 37

слоев определяется согласно [4] выражением ⧧ⷘ
≈0,977∙ δ/◉Pr⸺ . Для воздуха при обычных для
инженерной практики усло ви ях ⴿ⏬ⵈⵆⵆ
◉ⵟ⵻⸺ = ⴿ⏬ⵈⵆⵆ
ⴿ⏬ⵇⵇⵇ =
╾⏬╽▆▅ . Для целей настоящего исследования считаем
возможным принять ⧧≈ ⧧ⷘ.
Что касается толщины диффузионного
пограничного слоя , то его соотношение с толщиной
теплового погранич ного слоя определяется
величиной ◉Le⸺ . Приведенные ниже в таблице 1
данные [5, 6] подтвер ждают возможность принять
⧧ⷈ≈ ⧧ⷘ .
Давление насыщенного водяного пара над
поверхностью льда при температуре от –60 до 0 °С
и над поверхностью воды при темпе ратуре от 0 до
80 °С согласно [ 7, 8 ] с хо рошей точностью может
быть определено аппроксимациями,
представленными в таблице 2.
По данным [7] в интервале температур от 0 до
–60 °С относительная погрешность значени й рs,
полученны х по формуле из табл. 2, не прев ышает
0,1%. В интервале температур от 0 д о 50 °С
относительная погрешность значений рs
полученны х по формуле табл.2 находится в
диапазоне –0,121%...0,084% .

Таблица 1
Оценка соотношения толщин теплового и диффузионного пограничного слоя по данным [5, 6 ]

Т, K t, C о a∙105, м2/с D∙105, м2/с, Le = D/a ◉Le3
250 -23 1,316 1,7943 1,3634 1,1089
253 -20 1,62 1,8337 1,1319 1,0422
263 -10 1,75 1,9677 1,1244 1,0399
273 0 1,88 2,1060 1,1202 1,0386
283 10 2,00 2,2485 1,1243 1,0398
300 27 2,216 2,5004 1,1283 1,0411
350 77 2,983 3,3101 1,1097 1,0353

Таблица 2
Формулы для расчета давления насыщенного пара ps, Па
По данным [7] По данным [ 8]
ps, Па ⥗ⷱ=▃╾╾ ⏬╿▹⊒⊥⊝ (⷟ⷲ
ⷠⵉⷲ)

⥗ⷱ=╾╽╽╽ ▹⊒⊥⊝ (⷟ⷲⵊⵀⵀⵄ ⏬ⵆⵁ
ⵁⵂⵂ ⏬ⵆⵆⵉⷠⷲ)

Над поверхность ю льда
a ╿╿ ⏬▁▅▆ ▀ 18,74
b ╿▄╿ ⏬▅▅╾ 0,881
Над поверхность ю воды
a 17,50 16,57
b 241,2 0,997

Мольная масса воды равна
 = ╾▅⏬╽╾▂╿▅ ⓘⓑ␋ⓘⓚⓜⓙ⓪⏯
Значение газовой постоянной для водяного
пара R= 461,52 Дж/(кг∙К).
Плотность насыщенного пара может быть
вычислена по уравнению Клапейрона
⧴ⷱ= ⥗ⷱ␋(▁▃╾ ⏬▂╿ ▹(⥛+╿▄▀ ⏬╾▂ )). (2)
Процесс тепло - и массообмена при
охлаждении влажного воздуха с конденсацией
содержащегося в нем пара обязательно
сопровождается возникающим конвективным
движением, называемым потоком Стефана. Это
движе ние вызывается существенным уменьшением
объе ма единицы массы водяного пара при
превращении его в жидкость. Образовавшаяся
«пустота» заполняется влажным воздухом потока
Стефана. Если конденсация происходит
непосредственно на охлаждающей поверхности,
суммарн ый поток массы пара в стенку равен
произведе нию величины потока, определяемого
законом Фика и множителя 1/ mgw, где mgw –
массовая доля сухого воздуха во влажном воздух е
на стенке.
В рассматриваемом случае часть пара
конденсируется объеме пристенной област и
пограничного слоя. Если эта часть пренебре жимо
мала, можно и в этом случае использовать
приведенный выше множитель. Если б ольшая
часть пара конденсируется в объеме, то следует
использовать вместо мольной доли сухого воздуха
на стенке значение мольной дол и сухого воздуха на
внешней границе подслоя объемной конденсации
mgb. Указанное обстоятельство повышает интерес к
оценке толщины под слоя, являющейся целью
настоящей работы.
Оценим возможные значения множителя 1/ mgw
и 1/ mgb по таблицам влагосодержания насыщ енного
влажного воздуха [8]. В таблице 3 при ведены
результаты расчетов поправки на поток Стефана в
зависимости от температуры при которой
происходит конден сация пара из влажного воздуха.
Приведенные данные подтверждают возможность
пренебречь влиянием поток а Стефана на процесс
тепло - и массобмена при конденсации

38 American Scientific Journal № ( 38) / 2020
(вымораживании) водяного пара при охлаждении
влажного воздуха в большинстве важных в
инженерной пр актике случаях. Отметим, что при t
>40 оС это утверждение должно быть уточнено ,
например , в случае рекуперации теплоты из
выхлопов мощных сушильн ых установок .
Таблица 3
Влагосодержание насыщенного влажного воздуха при давлении 99 кПа [8] и поправка Стефана
t, оС d, г/ кг 1/mg
-20 0,6194 1,000619
-10 1,6372 1,001637
0 3,8636 1,003864
10 7,8122 1,0078 12
20 15,0498 1,01505
30 23,8725 1,023873
40 50,096 1,050096
50 88,6509 1,088651
60 156,914 1,156914

Следует оговорить еще одно допущение –
процесс тепло - и массоперенос а при охлаждении
влажного воздуха можно считать
квазистационарным (равновесным) . Это означает,
что плотность пара у охлажда ющей поверхности (z
= 0) принимается точно равн ой плотности сухог о
насыщенного пара , определенной по температуре
поверхности . Объемная конденсация начинается в
точке, в которой плотность пара в точности равна
пло тности сухого насыщенного пара,
определенной по температуре в этой точке
(переохлаждение пара в воздухе отсут ствует).
Сформулированные выше допущения
позволяют сформулировать порядок определения
координаты начала объемной конденсации.
1. Задаются температура охлаждающей
поверхности tw, температура t∞ и относительная
влажность φ∞ воздуха на внешней границе
пограничного слоя , а также условия ,
определяющие гидродинамическую картину
течения . Определяется толщина
гидродинамического пограничного слоя δ (эта
часть н аходится за пределами настоящей работы).
2. Рассчитываются значения температуры
для различных зн ачений относительной
координаты в ди апазоне 0≤ z ≤ 1,0 по соотношению
⥛= ⥛ⷵ+(⥛ⷁ−⥛ⷵ)▹(╾⏬▂⥡−╽⏬▂⥡ⵂ) (3)
3. По температурам tw и t∞ с использованием
соотношений из табл ицы 2 и (2) определяются
⧴ⷵ= ⧴ⷱⷵ и ⧴ⷁ= ⧹ⷁ▹⧴ⷱⷁ.
4. Рассчитываются значения плотности пара
для тех же, что в п. 2, значений относительной
координаты z в диапазоне 0≤ z ≤ 1,0 по
соотношению
⧴= ⧴ⷵ+(⧴ⷁ−⧴ⷵ)▹(╾⏯▂⥡−╽⏬▂⥡ⵂ) (4)
5. По рассчитанным в п. 2 зна чениям t c
использованием данных табл. 2 и соотношения (2)
находится плотность сухого насыщенного пара ρs
для соответствующих значений z.
6. Координата , в которой ⧴= ⧴ⷱ⏬ есть
искомая координата в нешней границы подслоя с
объемной конденсацией пара из влаж ного воздуха
zb.
7. Определяются параметры течения ρb, tb и
mgb.
3. Результаты и обсуждение
Изложенная в предыдущем разд еле методика
использована при расчет е координаты внешней
границы суб слоя объемной конденсаци и пар а.
Расчеты выполнены для условий: т емперату ра
охлаждающей поверхности tw = –10 oC, температура
ох лаждаемого воздуха вдали от стенки t∞ = 40 oC
при четыре х значени ях относительн ой влажност и
охлаждаемого воздуха φ∞ = ( 80, 60, 20 и 10% ).
Результаты расчетов п редставлены на рис. 1.

American Scientific Journal № ( 38) / 2020 39


Рис.1 Изменение плотности пара вблизи охлаждающей поверхности при охлаждении влажного воздуха
1 – кривая плотности насыщенного пара ; 2 – 6 кривые текущей плотности пара при относительной
влажности охлаждаемого пара вдали от сте нки 80, 60, 40, 20 и 10% соответственно

Зна чение относительной координаты в нешней
границы подслоя тумана zbi уменьшается с
уменьшением относительной влажности воздуха φ∞
на внешней границе пограничного слоя и
состав ляет в заданных условиях :
zb2 = 0 ,68 (φ∞ = 80%) ; zb3 = 0 ,48 (φ∞ = 60 %) ; zb4=
0,29 (φ∞ = 40 %);
zb5 = 0 ,04 (φ∞ = 20 %) ; zb6 ≈ 0 (φ∞ = 10 %, точки a
и b6 совп адают) .
Внешняя граница подслоя образования
ледяного тумана имеет координату z = 0,134.
При z <пzbi плотность пара при приб лижении к
охлажд ающей поверхности изменяется в
соответствии ходом кривой bia. Поэтому при
возникновении подслоя тумана диффузионный
поток массы влаги к стенке перестает зависеть от
разности плотностей пара вдали от стенки и у самой
стенки, а однозначно определяется темпер атурой
стенки. Правей линии 1a располагается область
выполнения тройной аналогии.
Если охлажде нию подв ергается влажный
насыщенный воздух, подсл ой тумана заполняет
весь пограничный слой.
Сформулируем условия возникновения
подслоя тумана. Наиболее распрост ранена
ситуация, при которой на внешней грани це
пограничного слоя плотность насыщенного пара
ρs∞ больше текущего значения ρ∞. У самой стенки
ρw = ρsw. Производная ⥋⧴ ␋⥋⥡ положительна на всем
интервале 0 ≤ z ≤ 1, имеет максимальное значение
при z = 0 и м онотонно уменьшается до 0 при z = 1.
Производ ная ⥋⧴ⷱ␋⥋⥡ также положительна на всем
интервале 0 ≤ z ≤ 1 . Очевидно, что пересечение
кривых ρ(z) и ρs(z) возможно только при условии ⷢ⸣
ⷢⷸ > ⷢ⸣⻩ⷢⷸ при z = 0.
C учетом ( 3) при z = 0 имеем
ⷢ⸣⻩ⷢⷸ = ⷢ⸣⻩ⷢⷲ ▹ⷢⷲ
ⷢⷸ = −ⷢ⸣⻩ⷢⷲ ▹╾⏬▂▹(⥛ⷁ−⥛ⷵ).
Также с учетом ( 4) при z = 0 имеем
ⷢ⸣
ⷢⷸ = −╾⏬▂▹(⧴ⷁ−⧴ⷵ).
Окончательно условие образования подслоя
тумана принимает вид
ⷢ⸣⻩ⷢⷲ < (⸣⺹ⵊ⸣⻭)
(ⷲ⺹ⵊⷲ⻭) при z = 0. (5)
В табл. 4 п риведены выражени я для плотности
насыщенного пара , полученные
дифференцированием соотношений ,
представленных в табл . 2 и результаты вычислений
для t = –10 oC.

40 American Scientific Journal № ( 38) / 2020
Таблица 4
Расчет значения ⷢ⸣⻩ⷢⷲ для t = –10 oC, (кг/ м3)/град
Источ -
ник Способ расчет а ⷢ⸣⻩ⷢⷲ Значение
[7] ╾⏬▀╿▁▀
⥌(⷟ⷲⷠⵉⷲ)(⥈(⥉+⥛)−⥈⥛
(⥉+⥛)ⵁ (╿▄▀ ⏬╾▂ +⥛)−╾)
(╿▄▀ ⏬╾▂ +⥛)ⵁ 0,000176
[7] Численное дифференцирование табличных данных 0,000183
[8] ╿⏬╾▃▃▅
⥌((⷟ⷲⵊⵀⵀⵄ ⏯ⵆⵁ) (ⵁⵂⵂ ⏬ⵆⵆⵉⷠⷲ))▹(⥈(╿▀▀ ⏬▄▄ +⥉⥛)−⥉(⥈⥛ −╾╾▂ ⏯▄╿ )
(╿▀▀ ⏬▄▄ +⥉⥛)ⵁ (╿▄▀ ⏬╾▂ +⥛)−╾)
(╿▄▀ ⏬╾▂ +⥛)ⵁ 0,000184
[8] Численное дифференцирование табличных данных 0,000182

При t∞ = 40 oC и tw = –10 oC комплекс (⸣⺹ⵊ⸣⻭)
(ⷲ⺹ⵊⷲ⻭)
прини мает значение для φ∞ = 80%
0,0007752 >0,000 184 (подслой тумана образуется) и
для φ∞ = 10% – 0,00006129 < 0,000 176 (подслой
тумана не образуется), что вполне согласуется с
результатами расчетов, представленными на рис.1 .
4. Заключение
Предложена методика оценки толщины
подслоя тумана в ламинарном погр аничном слое
охлаждаемого влажного воздуха. Показано, что
указанная граница приближается к охлажда юще й
поверхности при уменьшении относительной
влажности влажного воздуха вдали от поверхност и.
При определенной комби нации условий подслой
тумана не образ уется.
Сформулировано условие возникновения
этого явления . Методика позволяет также
определять координату, при которо й водяной
туман превращается в ледяной.
Ближ айшей задачей авторы считают оценку
координаты внешней гр аницы подслоя тумана в
турбулентном погра ничном слое охлаждаемого
влажного воздуха.
Более отдаленным этапом работы может стать
объединение результатов наст оящего исследования
с известными данным и по гидродинамике важных
для инженерной практики случаев – внешнее
обтекание пластины и цилиндра, пучк ов труб и
течение в каналах.
5. Признательности
Авторы выражают искреннюю
признательность ныне здравствующим коллегам –
профессору Ю.П. Семенову, руководившему
пионерн ым экспериментальным исследовани ем
тепло - и масс ообмена при конденсации и
инееобразовани и на горизонтальном цилиндре при
смешанной конвекции влажного воздуха [3, 9, 10 ],
а также активным участникам работы В.А .
Белякову и В.А. Дмитроцу за плодотворное
сотрудничество в незабываемой творческой
атмосфере и желают им доброго здоровья и
успехов.

Литература
1. Бурцев С.И., Цветков Ю.Н. Влажный
воздух. Состав и свойства : Учеб . Пособие . – СПб .:
СПбГАХПТ , 1998. – 146 с.
2. Амелин А.Г. Теоретические основы
образования тумана при конденсации пара . Изд .3-е,
доп . и перераб ., М.: « Химия », 1972, 304 с.
3. Semenov Y. P, Belekov V. A., Dmitroc V. A.,
Levin A.B. Experimental and analytical study of heat
and mass transfer by mixed convection from horizontal
cylinder to flow of humid air // 6th Int. Congr.of Ch.
Engineering, Ch. Equi pment design and automation,
ChISA, Pra ha, Czechoslovakia, August 21 – 25, 1978.
D1.4
4. Себиси Т., Брэдшоу П. Конвективный
теплообмен. Физические основы и математические
методы: Пер. с англ. – М.: Мир, 1987. – С.120, 122.
5. Уонг Х. Основные формулы и данные п о
теплообмену для инженеров: Пер. с анг л./
Справочник. – М.: Атомиздат, 1979. С.194 .
6. Варгафтик Н.Б. Справочник по
теплофизическим свойствам газов и жидкостей. –
М.: Наука, 1972. С.642.
7. Государственная система обеспечения
единства измерений. Таблицы психром етрические.
Построение, содержание, рас четные соотношения.
ГОСТ 8.524 -85. М.: «Издательство стандартов» ,
1984. С. 34.
8. Тарабанов М.Г, Коркин В.Д, Сергеев В.Ф.
Влажный воздух. ABOK . Справочное пособие - 1 –
2004. М.:2004, « НП АВОК », 2004. С. 72.
9. Семенов Ю.П. и др. Экспе риментальное
исследование т епло -массообмена на
горизонтальном цилиндре при конденсации влаги
из воздуха в условиях смешанной конвекции //
Вопросы теплопередачи. Научные труды выпуск
102, М.: МЛТИ, 1977 .
10. Семенов Ю.П. и др. Исследование тепло - и
массообмена п ри инееобразовании в услови ях
смешанной конвекции// Технология древесных
пластиков и плит, Научные труды вып уск 116 , М.:
МЛТИ, 1979 .